Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - 7. Elektrisk belysning - 216. Den elektriska strömmens gång genom gaser och tomrummet
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
DEN ELEKTRISKA STRÖMMENS GÅNG GENOM GASER. 395
Lucas har jämväl bestämt det motstånd, som utöfvas af
dylika kolstänger. Vid vanlig temperatur, d. v. s. omkring
15°, utöfva Carrés kol med en meter längd och en qvmm.
tvärskärning ett motstånd af 70 ohm. Dock afvika de
särskilda stängernas motstånd 25 å 30 proc. från detta medeltal.
Beträffande temperaturens inflytande visade det sig, att om r
är motståndet vid temperaturen t och r^ vid 15°, så har man
mellan 400° och 900°
__ l + 0,0005 (t- 15)
r ~ Ti l+ 0,005 (£ - 15)"
Motståndet minskas således vid högre temperatur, såsom
ofvan blifvit anfördt.
216. Den elektriska strömmens gång genom gaser
och tomrummet. - Elektricitetens fortplantning genom gaser
skiljer sig väsentligt från det sätt, på hvilket den framgår genom
fasta och flytande ledare. Då denna omständighet, som först
nyligen blifvit närmare utredd, står i ett visst samband med den
elektriska ljusbågens uppkomst, skola vi här anföra de förnämsta
resultat, hvartill man i detta hänseende kommit.
När den elektriska strömmen genomgår en fast kropp,
erfordras icke någon viss storlek af den elektromotoriska kraften
för att elektriciteten skall kunna framledas, ehuru strömmen
blifver så mycket svagare, ju mindre denna kraft är. Däremot
erfordras det en viss elektromotorisk kraft för att drifva
elektriciteten fram genom en gas, och understiger nämnda krafc
en viss gräns, kan strömmen icke framgå, utan är gasen i så
fall fullständigt isolerande. Enligt J. J. Thomson erfordras
30,000 volt per centimeter för att vid vanligt tryck och 16°
temp. föra elektriciteten genom en gas. Vid aftagande tryck
minskas den erforderliga elektromotoriska kraften nära i samma
förhållande ända till ett visst minimum.
Den värmeutveckling, som eger rum, då en elektrisk ström
framgår genom en gasmassa, är icke såsom vid fasta och
flytande kroppar proportionel mot qvadraten på strömstyrkan,
utan, såsom G. Wiedemann först visat, mot strömstyrkan själf
eller med andra ord mot den qvantitet elektricitet, som
genomströmmar gasen. Tvärskärningen hos gasmassan är härvid
utan inflytande, under det att hos fasta och flytande kroppar
värmeutvecklingen är omvändt proportionel mot densamma.
Detta står i sammanhang med den olikhet, som eger rum mellan
gaser och andra kroppar i afseende å ledningsmotståndet. Hos
de fasta och flytande kropparne är nämligen motståndet
omvändt proportionelt mot tvärskäringsarean, hvaremot denna icke
utöfvar inverkan vid elektricitetens ledning genom gaser. T. ex.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
