Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Strömmande gaser (luft)
Tab. 2:2. Vissa kroppars motståndskoeffU
cient i luft.
Kroppsform Strömriktning c
Cirkelrund skiva vinkelrätt 1,3
Cylinder vinkelrätt mot axeln lf
Sfärisk kropp godtycklig 0,22
Strömlinjekropp axiellt 0,056
= f(v-d). Gasen förutsattes inkompres=
sibel.
Vid förändring av v och d samt gasens
tillstånd är Cw oförändrat endast, om ett
talvärde Q-v- dlr) är konstant. Kännvärdet
skall alltså multipliceras med q/v, där v är
den dynamiska viskositeten (n s/m2). Om
den kinematiska viskositeten v = t]/q (m2/s)
införes, får uttrycket formen v • d/v, vilket
är det reynoldska talet Re (jfr s. 282).
F-Pd
I vissa fall är motståndskoefficienten
praktiskt taget oberoende av Re, t. ex. för
en platta vinkelrätt mot strömningsrikt*
ningen. I andra fall ändras dess värde
starkt med Re, t. ex. för en platta parallell
med strömningsriktningen eller för friktio*
nen mot väggarna i en rörledning (se ne*
dan under »Strömningsförlopp i led*
ningar»). Empiriska värden på motstånds*
koefficienterna måste således bedömas med
hänsyn till det Re=\årde, vid vilket de bli*
vit uppmätta.
Anm. I ovanstående utredning har mot*
ståndet hänförts till diametern d. Man de*
finierar ofta Re = v • l/v, där l är motstånds*
ytans längd i strömningsriktningen (jfr s.
289). Det är pricipiellt likgiltigt, om d
eller l ingår i Re, blott samma definition
användes för alla de sinsemellan likfor*
miga motståndskroppar, som skola jäm*
föras.
Generell likformighetslag. Om hänsyn ta*
ges till gasens kompressibilitet, måste ovan
behandlade villkor kompletteras så, att det
innehåller förhållandet mellan strömnings*
hastigheten v och ljudhastigheten u i det
strömmande mediet. (Jfr ekv. 3a.)
För fritt strömmande luft ändras dock
koefficienten Cw ytterst obetydligt med
v/u, som blott detta är litet, dvs. < ca 0,3.
Under denna förutsättning kan ekvation
(4b) användas för praktiska beräkningar.
Olika värden för standardatmosfär återfin*
nas i FysikaliskMekniska tabeller, tab. 6.
Strömningsförlopp i ledningar
Strömmande gasmängd. I ett rakt rör av
godtycklig sektion är den strömmande gas*
mängden per sekund konstant:
Q = e-F-v (6)
Mätning av gasmängden kan ske antingen
direkt med gasmätare eller genom tryck*
differensmätning. Se Allmänna tekniska
mätningar, s. 438 resp. 441.
Friktionsförluster. För gaser gäller i prak*
tiken motsvarande förhållande angående
friktionsmotstånd som för vätskor.
För cirkulära ledningar beräknas frik*
tionsmotståndet R per m rör ur
R=Pl-p2=Cr±^=Cr}-pd (7)
I långa ledningar (t. ex. för tryckluft)
åstadkommer den genom friktionen för*
orsakade tryckförlusten (pt—p2) en expan*
sion, varigenom hastigheten ökar. Om
temperaturförändringen kan försummas:
Rl = P1—P2 = Cf’\ (7a)
Friktionskoefficienten Cf kan med tillräck*
lig noggrannhet beräknas ur
n n , 0,61 1 2,9 • IQ’5 p_0.1Q8
C, = 0,oo72 + –j-Re (7b)
Ekv. (7 och 7a) kunna användas för alla
ALLMÄNNA DELEN
109
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
