Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
TEKNISK STRÖMNINGSLÄRA
Fig. 2/5. Utskjutande kant, v^vkr.
Jmax
Fig. 2/4. Strömning över en kantivakuum. Vidare är eos V^vjv (^ = 90°— a; a se
s. 291) och avböjningsvinkeln (A) mot
strömningslinjens ursprungliga riktning
Hastigheten vt kan genom kompression X — (p_xp.
stötvis övergå i v2 utan att dock rubba För varje sektor vid kanten är tryck*
kontinuiteten. Detta förlopp sker emeller* förhållandet p/pkr beroende av där rå*
tid med energiförlust under ökning av
gastätheten och temperaturen.
(11)
(12)
(13)
Qi
’kr
Vi
Vkr ) u
’.92-
Strömningsförlopp vid hastigheter
högre än ljudets
Strömningsformer vid ett punktformigt
motstånd har definierats å s. 290 (fig. 2/1).
Strömning över en skarp kant. Fig. 2/4
visar en strömmande gas med hastigheten
vt utefter en vägg, som slutar tvärt med
en skarp kant K. Störningar komma att
inträffa i sektorn MKM (M = Mach’s
linje), på grund av tryckfallet (avböjning)
och den liksidiga expansionen.
Om på andra sidan väggen råder va*
kuum, p = 0 (se fig.), uppnås genom ex*
pansionen
l/* + l
(14)
Fig. 2/6. Tillståndsvärden vid strömning
över en kant vid hastigheter v^vkr
- luft: K = 1,4
— överhettad vattenånga: x = l,3.
112
INGENJÖRSHANDBOKEN I
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
