Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
VÄRME OCH FUKTIGHET
överföres entropimängden genom
reversibla processer från en kropp med
temperaturen 2\ till en med den lägre
temperaturen T2 är
från den förstnämnda kroppen har tagits
värmemängden Qi = Tt . /4S och till den
sistnämnda har avgivits värmemängden
Q2 = T2- AS. Skillnaden mellan dessa båda
värmemängder kan omvandlas till meka*
niskt arbete
w=Q-Q2
Vid irreversibla processer är dQ<T • dS
och dW>dE—T-dS. En reversibel till.
ståndsförändring är ett teoretiskt gräns*
fall som erhålles om förändringen utföres
så att tillståndets avvikelser från jämvikts*
läget i varje ögonblick är försumbar.
Dessutom måste förluster genom friktion
joulevärme o. dyl. vara försumbara.
Vid en blandning av molekyler eller
atomer gäller för entropiändringen vid en
förändring av deras fördelning enligt
Boltzmanns ekvation
S=k- ln
N!
NJ-Na !-Ns!..
där k är Boltzmanns konstant och Nlt N2,
N3,... är antalet molekyler av slaget 1, 2,
3_____ fördelade på JV=N,+N2 + NS + ...
platser.
Deri termodynamiska verkningsgraden v är
förhållandet mellan den erhållna meka*
niska energin och den värmemängd, som
tagits från kroppen med den högre tern*
peraturen
* ßx ßx Tt
Denna verkningsgrad utgör ett teoretiskt
maximum, som kan uppnås genom en
reversibelt utförd Carnots kretsprocess,
sammansatt av två adiabater och två iso*
termer. I omvänd riktning kan kretspro*
cessen utnyttjas för att med tillhjälp av
mekaniskt arbete överföra värme från en
lägre till en högre temperatur (t. ex. vär*
mepumpar och mekaniskt drivna kyl*
maskiner). I detta fall kan inverterade
värdet av y betraktas som ett mått på
verkningsgraden, vilken sålunda är större
än 100 %.
Enligt tredje huvudsatsen eller Nernsts
yär meteor em är entropin för en ren, kri*
stalliserad substans noll vid absoluta noll*
punkten. Denna sats gör det möjligt att
bestämma absolutvärden för entropin och
ej endast för entropiförändringar. För
de vanliga enkla tillståndsförändringarna
gäller tab. 1:1.
I denna tabell betecknar:
I = E+p-V; värmeinnehåll eller entalpi.
F — E—T-S; fri energi.
G—E+pV—T’S\ termodynam. potential.
Tab. i: i. Tillståndsförändringar enl. Nernsts värmeteorem.
Benämning Konstant storhet Tillfört värme (dQ) Tillfört arbete (dW) Jämvikts* villkor
Isentrop (reversibel adiabat) Q och 5 0 dE 5=max
Isobar ..................... P dl-dW’ dE—dl + dW —
Isochor ..................... V dE—dW dW’ —
Isoterm ..................... T ST-dS isdF F = min
Isoterm isobar............... p och T <,T • dS G=>min
592 INGENJÖRS HANDBOK EN I
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
