Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
SVÄNGNINGAR OCH VAGRÖRELSER
––f=r/4
t = T/2
Fig. 5/1. Fortskridande vågrörelse.
Partikelhastighet och partikelaccelera*
tion beräknas
y=—Aw sin (o |f—-y-j
V——Am- eos m (t— yj
Svängningstillståndet kan grafiskt åskåd*
liggöras
a) genom att rita upp en serie kurvor y
som funktion t med x som parameter, eller
b) genom att rita upp en serie kurvor r]
som funktion av x med t som parameter
(fig. 5/1). De punkter, som på r\—x>kur>
vorna ligga på x*axeln och ha svängnings*
amplituden noll, kallas noder. De punkter,
där amplituden är maximum, kallas bukar.
Bukarna och noderna förflytta sig med
vågrörelsens hastighet.
Svängningarna i en transversell våg*
rörelse kunna ske såväl i y*axelns som i z=
axelns riktning. Ske svängningar fullt god*
tyckligt säges vågrörelsen vara opolarise*
rad. Sammansättas svängningarna, så att
partiklarna svänga i samma plan, säges vå*
gen vara planpolariserad. Sammansättas
de båda svängningarna på sådant sätt att
partiklarna gå i cirklar i ett mot utbred*
ningsriktningen vinkelrätt plan är vågrö*
relsen cirkularpolariserad. Beskriva partik*
larna elliptiska banor i mot utbrednings*
riktningen vinkelräta plan är vågrörelsen
elliptiskt polariserad.
Fig. 5/2. Interferens.
För en odämpad fortskridande longitu*
dinell vågrörelse erhålles
£ = A eos 2x |y— y| =^4 eos co jf—
Ingen polarisation kan uppträda vid den
longitudinella vågrörelsen.
I verkligheten dämpas en fortskridande
vågrörelse
£ = ae~px eos 2n (y-y |
Interferens. Om i ett medium flera vågrö*
relser uppträda samtidigt, så sammansät*
tas vektoriellt den resulterande förskjut*
ningen hos de enskilda partiklarna av för*
skjutningarna från de olika vågrörelserna;
interferens uppkommer.
Som exempel väljas två lika vågrörelser,
som utbreda sig från en punkt A till en
punkt M (fig. 5/2). Vågrörelsen tänkes an*
tingen vara longitudinell eller en planpo*
lariserad transversell vågrörelse. Väg*
skillnaden är x2—xv
I punkten M gäller:
Den resulterande amplituden i punkten
M = A:
A2=A1z+Ass+2A1A2 eos 2n
Elongationen är minimum i alla punk*
ter där eos 2n *a ** — — 1
680
INGENJÖRSHANDBOKEN I
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
