Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
SVÄNGNINGAR OCH VAGRÖRELSER
Fig. 6/6. Nodlinjer hos en svängande
platta.
3R
För växande ordningstal beräknas ~-ur:
där h och o äro hela tal.
Kvadratisk platta. För en kvadratisk platta
med fri rand erhålles:
fJVT
4* y 3o(l—u2)
där /- är en konstant, som har bestämda
värden, t. ex. 12,43, 26,40, 35,73, 80,8, 237,i,
266,o, 316,i. I fig. 6/6 åskådliggöres en
serie olika svängningstillstånd.
För andra plattformer, rektangulära
cirkelsektorer, blir den matematiska be*
handlingen komplicerad.
Klocksvängningar. Teoretiska beräkningar
uppvisa stora svårigheter. Det är blott
svängningar hos klotskal och cylindrar
som tillfredsställande låta sig beräknas.
Litteratur: Geiger—Scheel, Handbuch der
Physik, Bd. 8, s. 243—250, 1927; Lörd
Rayleigh, Theory of Sound, Bd. I, § 232,
s. 383. Wien—Harms, Handbuch der Expe*
rimentaLPhysik, Bd. 17:1, s. 422—426, 1934.
-j/f
■ = Coj/
Svängande luftpelare
För ljudvågs utbredning i ett rör gäller:
<7*s _ a ’^s
c)t-~C dx1’
Svängningstalet för stående svängningar
i ett rör är beroende av temperaturen lik*
som svängningarnas utbredningshastighet.
T
273
För ett rör, som är slutet eller öppet i
båda ändarna, gäller:
or c n • c
co = 2xf = n-T • -r- • t = —
n ’n i ’ >n 21
För ett rör, som är slutet i ena änden
och öppet i den andra, gäller:
- , n c t (2n—l)c
co —2Tf —(2n—-Ij.T- , : r =—-—
n i n ^ > 21 11 4/
De observerade värdena för de fall, där
ena ändan eller båda ändarna äro öppna
avvika från de teoretiskt beräknade be*
roende på mynningskorrektion. Med myn*
ningskorrektion menas den sträcka, var*
med rörets längd l skall ökas, för att de
teoretiskt beräknade frekvenserna skola
bliva lika stora som de experimentellt
bestämda. Den reducerade längden — l+u.
Mynningskorrektionen är beroende av rör*
diametern. Enligt Lörd Rayleigh gäller för
ett cylindriskt rör a = 0,82.R (R — rördia*
metern). Ljudvågors utbredning i rör för*
minskas genom friktion mot rörväggen och
värmeutbyte med rörväggen. För luft
av-rumstemperatur erhåller ljudhastigheten en
korrektionsfaktor = -—
dVf
För koniska rör ha också teoretiska
undersökningar utförts för att utreda för*
hållandena vid högtalare.
Litteratur: Geiger—Scheel, Handbuch der
Physik, Bd. 8, 251-267, 1927; Lörd
Rayleigh, Theory of Sound, Bd II, § 265,
s. 66; Wien—Harms, Handbuch der
Experimental*Physik Bd. 17:1, 301—30S.
688
INGENJÖRSHANDBOKEN I
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
