Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Ljuskällor och fotometriska grundbegrepp - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Ljuskällor och fotometriska grundbegrepp
Fig. 1/13. Intensitetsfördelningen vid po=
lariserat ljus vid reflexion mot glas.
= oo] är r|| =0, vilket betyder att det re*
flekterade ljusets svängningsriktning är
vinkelrätt mot infallsvinkeln; it kallas po*
larisationsvinkeln. Genom att låta ljuset
infalla under polarisationsvinkeln blir det
reflekterade ljuset linearpolariserat.
Polarisation vid dubbelbrytning. Hos s. k.
dubbelbrytande kristaller är brytnings*
index olika i olika riktningar för strålar
med olika polarisationstillstånd. I fig. 1/14
visas strålgången i Nicols prisma (ett
kalkspatprisma). När den infallande ljus*
strålen är opolariserad erhålles en s. k.
Fig. 1/14. Nicols prisma.
Fig. 1/15. Polarisationsprismor.
Fig. 1/16. Fresnels parallellepiped för er=
hållande av cirkularpolariserat ljus.
ordinär stråle, o, och en extra ordinär
stråle, e. o. Svängningsplanet för den e. o.
strålen ligger i papperets plan. I fig. 1/15
avbildas olika prismatyper för erhållande
av linearpolariserat ljus.
Polarisationsfilter äga förmågan att släppa
genom ljus med en enda svängningsrikt*
ning och absorbera ljus med alla andra
svängningsriktningar.
Cirkularpolariserat ljus kan erhållas med
Fresnels parallellepiped (fig. 1/16).
Kap. 2. Ljuskällor och
fotometriska grundbegrepp
Temperaturstrålning
Emissionsförmåga, E, hos en yta == den
energi som ytan 1 cm2 utstrålar på 1 sek.
Absorptionsförmågan uttryckes genom
absorptionsfaktorn a, som anger den bråk*
ALLMÄNNA DELEN
745
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
