Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
FLÄKTAR
C2U
Fig. 1/6. »Geometriska» hastighets=
triangeln vid skovelkanalens utlopp.
delningen utbildas. I mitten av skovelka*
nålen strömmar luften någorlunda paral*
lellt med skovlarna, varvid luftfördelnin*
gen är ojämn. Mot slutet av skovelkanalen
utjämnas luftströmmen, ty vid skovelns
kant måste trycken vid tryck* och sug*
sidorna vara lika stora. Härvid kommer
luften att strömma mot skovelns tryck*
sida.
Vid beräkning av en fläkts tryck ut*
räknas först det »geometriska» värdet på
c2u. Detta erhålles enligt hastighetstrian*
geln, om man antager, att luften i sko*
velkanalens utlopp är jämnt fördelad och
strömmar parallellt med skovlarna, fig 1/6.
På grund av strömningen mot trycksi*
dan erhålles en hastighetskomposant, som
minskar storleken av c2u. Pfleiderer1 har
beräknat den minskning av trycket, som
på detta sätt erhålles. Han har antagit,
att tryckskillnaden mellan tryck* och sug*
sidorna är konstant utefter skovelns
längd, och har funnit att det geometriska
värdet skall divideras med ett värde k:
där /f = ett erfarenhetsvärde = 1,6 à 2 och
z = antalet skövlar.
Den till luften överförda effekten är då:
1 1
Pf=yy<?’u2c2ü mmvp,
där c2u avser det »geometriska» värdet.
Värdet ,"=1,6 à 2 har av Pfleiderer
utprovats att gälla för vattenpumpar.
Om man kontrollräknar utförda prov,
så visar det sig, att för fläktar bör
man räkna med ett betydligt högre vär*
de på A*.
Effektförlusternas inverkan på strömningen
Genom turbulens uppkomna friktionsför*
luster kunna beräknas med hjälp av utex*
perimenterade formler2. Man finner då, att
vid väl utformade fläkthjul, skulle frik*
tionsförlusterna endast uppgå till några få
procent av den tillförda effekten. I verk*
ligheten äro de emellertid många gånger
större, vilket beror på virvel avlösningar
vid skovlarnas sugsida. Virvelavlösning
erhålles vid luftfriktion mot en yta, när
lufthastigheten nedsättes alltför snabbt2.
Härvid erhålles samma fenomen, som när
en diffusör vidgar sig med alltför stor
vinkel. För att undvika virvelavlösning
måste skoveln konstrueras så, att den
maximala lufthastigheten vid sugsidan,
som inträffar i närheten av inloppskanten,
ej blir alltför hög. Detta uppnås, om ef*
fekttillförseln i början av skovelkanalen
göres någorlunda liten, varigenom ojämn*
heten i hastighetsfördelningen ej blir allt*
för stor. Vidare måste hastighetsnedsätt=
ningen vid skovelkanalens utlopp ske nå*
gorlunda långsamt. Detta åstadkommes,
om effekttillförseln under den sista delen
av skoveln göres mycket liten. Tyvärr är
detta problem ännu alltför litet utforskat,
och några generella beräkningsmetoder för
skovelformen kunna därför icke angivas.
Det måste ännu anses vara en öppen fråga,
om praktiskt användbara fläkthjul utan
virvelavlösning över huvud taget kunna
konstrueras. En någorlunda god skovel er*
hålles dock, om den utformas så, att deri*
vatan ducjdr är liten vid skovelns ändar,
men den får gärna vara ganska stor vid
skovelns mitt.
1 Pfleiderer, C. Die Kreiselpumpen, 2. Aufl. Berlin 1932.
2 Eck, B. Technische Strömungslehre. Berlin 1941.
596
INGEN JÖRSH ANDBOKEN
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
