Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
ÅNGPANNOR
Fig. 3/5. Funktionerna (0,oi • W °-25 + 0,is)
och (0,oi5 • IF0-35 +0,15) för beräkning av
Cq> enligt Lindmark.
I fig. 3/5 har upplagts kurvor över uttryc*
ken
(0,oi- W°’2S + 0,i5) och (0,015- W0’25 +0,15)
I fig. 3/6 har upplagts kurvor V0’2 och
0,75 • V0’2.
Fig. 3/1. Faktorn <Pn enligt Hottel och
Eckert för bestämning av ekvivalent kyld
yta.
Ekvivalent strålningsyta, fß
Om ytan av en av tuber kyld vägg är
F, så är
Fe = <Pn-F (38)
där (pn är beroende av tubplaceringen och
erhålles enligt fig. 3/7.
I brännkammaren avstrålad värmemängd
Qs = CvFe |tt^|-|w) kcal/h (39)
eller
Cqp -F
<Js =
Vgb
M 4 "
100/ 100/
(M4 [Tv 41
1100/ lioo
kcal/m3n
(40)
Fig. 3/6. Funktionerna V0,2 och 0,75 V0,2
för beräkning av Cf enligt Lindmark.
Värmeövergång genom konvektion
Värmeövergångstalet för konvektion
kan variera betydligt, då det är starkt be*
roende av såväl de ifrågavarande ström*
mande mediernas egenskaper som av
strömningens art (laminär eller turbulent
strömning) och hastighet. För värmeöver*
föringen är turbulent strömning gynnsam*
mare än laminär, eftersom konvektionen
är betydligt starkare vid den förstnämnda.
954
INGEN JÖRSH ANDBOKEN,
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
