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Theorie des Magneten. 145
dieselbe ist, die Kraft K unter dem Pole dopp elt so gro/s ist, als die Kraft K 1
untcr dem magnetischen Aequator. 2) dafs die Wirkung eines Magneten auf
einen Punkt in der verlangerten Axc, wie im magnctisciicn Aequator, sich um
gekehrt vei hålt, wie die drit ten Potenzen der Entfernungen a.
Setzet man min r zzz. 1, ?- ca 2, r = 3 in den obigen Reihen, so erhalt
man folgende 6 Reihen fur K und Kl, wozu ich noch die gleichgultigen For
melfl IV., V. und VJ. aus §• 4 und * ft y aus §. 7 gefiigt habe.
(fe) K
co x
(-/) X’
T
r zzr i.
!2ax /a -}- x\)
a2 —x 2 \a — xj)
=2 A.mn <— . r— • f- - • r,—• — + /
C«) JP = imn j log. tang (45 0 -f j*) — sin 5 I
(IX 1 1.3 a: ? 1.5.5 JT7 1.3. 5- 7 x * , )
:rz: 2mn < — . — -f- — . — . — -4- >.
(3 a 3 i.2 x .5 <3 f i. 2. 2* -7 a 7 1.2. 3.2’. 9 a 9 )
f 2axz /• a 2 \)
mn { — ia . lojr ( )}
\a2 —zz o \a2 —x2J)
(i JtV 2 x* 3 z 8 4 .r TO }
(4 «> 6 « f 8 a 7 io a9
\P) K! -=zz 2amn\ cos s -\- sec. s— 2 j
U i^s_ , i’s»s 1-5-5-7 z " ri
i.2 x .6"fl y i.2.22 .8 ’ «7 1.2.3.3’j. 10’ a 9 V
r = 5.
( 2a l x /a 4- x\)
( a- — x 2 °\a — xj\
(l -r ? 2 3 9 4 ,n j
Æmn <— . — -r — • — -r — ’ — -r —• ~r /
(5 «3 n 7 a y 9 a 7 11 a9
( sin 5 j
/nna^l 2 sin 5 -j 3 log. tang (450 + |*)J
1 COS 5 ’
(1 a; y 1.5 x 7 1-3-5 9 1-5-5-7 IX 1 )
2mn< • . — . • -r + r
(5 a? i,2 T .7 a* 1.2. a 2 . 9 «7 1.2.3. a 3." G *
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