- Project Runeberg -  Teknisk Tidskrift / 1928. Väg- och vattenbyggnadskonst /
33

(1871-1962)
Table of Contents / Innehåll | << Previous | Next >>
  Project Runeberg | Like | Catalog | Recent Changes | Donate | Comments? |   

Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...

scanned image

<< prev. page << föreg. sida <<     >> nästa sida >> next page >>


Below is the raw OCR text from the above scanned image. Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan. Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!

This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.

25 febr. 1928

VÄG- OCH VATTENBYGGNADSKONST

35

Ci = en koefficient i formeln ovan,
v = medelhastigheten i ledningen.

I Thoma’s formel ingår nettofallhöjden H0 i nämnaren.
Är fallhöjden stor, blir F liten och omvänt. Vid
högtrycksanläggningar medför uppfyllandet av
villkorsekvationen vanligen ingen merkostnad utöver kostnaden för
den tankstorlek, som erfordras för att erhålla måttliga
vattenståndsvariationer. Vid lågtrycksanläggningar
däremot kan den erforderliga arean F bliva så stor, att
merkostnaderna bliva avsevärda.

Vid anläggningar, som hava strypt öppning mellan
ledning och tank, har ifrågasatts att på olika sätt
inbespara dessa merkostnader: enligt K. I. Karlssons,
Vattenbyggnadsbyrån, patent nr 42834 insättes en fjädrande
ventil mellan tank och ledning; vidare har diskuterats
att tillåta att stabila vågor uppkomma, vilka dock ej
tilllåtas överstiga en viss höjd.1

Nyligen hava J. Calame och D. Gaden bl. a. närmare
undersökt stabilitetsvillkoren.2

Erinras må att Thoma’s formel ursprungligen är
härledd för en enkel öppen tank, som utan förträngning
direkt ansluter till ledningen. Om tanken i stället
förbindes med ledningen medelst en strypt öppning, så
gäller — vilket först torde hava visats av Vogt3 —
fortfarande Thoma’s stabilitetsvillkor, varvid dock
förutsattes, att hastigheten i tilloppsledningen i den sektion
(†2), där tanken inkopplas, är så liten att
hastighetshöjden därstädes kan försummas. Detta innebär med
andra ord, att man sätter likhetstecken mellan det
statiska trycket och piezometertrycket i sektion †2 (jfr
följ.)-

Calame och Gaden visa, att om man räknar
noggrannare och tar nödig hänsyn till skillnaden mellan dessa
tryck, en korrektionsterm erhålles i Thoma’s
villkorsekvation. De undersöka endast slutna tilloppsledningar
och finna, att korrektionstermen verkar i gynnsam
riktning. För att förstora denna gynnsamma verkan
ifrågasätta de att utbilda tilloppsledningen vid tanken i form
av en venturimeter, varvid kopplingen till tanken sker
från den minsta sektionen. Härigenom erhålles en
elegant lösning av problemet att medelst minskad tankarea
erhålla stabilitet även vid små fallhöjder.

I det följande undersökes från stabilitetssynpunkt
inverkan av en venturimeterliknande anordning på en
sluten avloppsledning. Resultatet blir dock tyvärr negativt,
enär anordningen i detta fall verkar skadligt. Då
emellertid en erinring synes kunna framställas mot det av
Calame och Gaden härledda stabilitetsvillkoret,
undersökas till en början förhållandena vid en sluten
tilloppsledning.

Beteckningar.

Utom ovan anförda beteckningar användas följande
(jämför fig. 1 och 2):
Hb = bruttofallhöjden,
q = vattenmängd i ledningen,
qr — „ genom turbinerna,

z = vattenstånd i tanken, räknat från det använda
kompa-rationsplanet,

p — skillnaden mellan å den ena sidan det statiska
trycket i en sektion av ledningen mellan "venturimetern"
och turbinen, t. e. sektion 4, fig. 1 och sektion 1, fig. 2,
samt å den andra sidan vattenståndet i tanken, som
är bestämt av piezometertrycket vid tankintaget,

1 Jämför författarens uppsats "Beräkning av
utjämnings-bassänger", Tekniska meddelanden från vattenfallsstyrelsen. Ser.
B, nr 11, 1926.

2 Schweizerische Bauzeitung 30/7 och 6/8 1927. Denna
uppsats torde kunna betraktas som en efterskrift till J. Calame et
D. Gaden: Theorie des Chambres d’équilibre, Dausanne 1926.

s F. Vogt: Berechnung und Konstruktion des "Wasserschlosses,
Stuttgardt 1923.

h — fallförlust i den slutna ledningen, inberäknat
venturimetern,

/a = arean i venturimeterns smalaste del,

Lf

M — massan av vattenmängden i ledningen v M=—

dv 9

ac = — = accelerationen i ledningen.

Index 0 hänför sig till de tänkta förhållanden, som skulle
uppstå, om vattenrörelsen vore jämn efter
belastningsändringen.

Som komparationsplan väljes vattennivån i tanken, om
vattenrörelsen vore jämn efter belastningsändringen.

I. Sluten tilloppsledning.

Kraften — massan X accelerationen. Betraktas
förhållandena i tilloppsledningen t. o. m. sektion 4, erhålles med
här använda beteckningar:

M ac = † (z -f p0 + h0 — h — p)

Där betyder, som ovan nämnts, p skillnaden mellan
den statiska tryckhöjden i sektion 4 och vattenståndet i
tanken vid viss tidpunkt; h är friktionsförlusten i
till-loppsledningen ökad med initialförlusten i ledning och
venturimeter.

Tre fall kunna inträffa:1
a) q > q,.

b) q < q,.

- p — k2 q2

c) gränsfallet q = qr

•. • p = k2 q2 =r k2 q2
Friktionsförlusten i tilloppsledningen kan skrivas
hj — kt q2

Om tunneln antages hava mjuka övergångar, så att
initialhöjden regenereras, uppkommer ingen initialförlust
i själva tilloppsledningen. Anser man åter, att
initialförlust förekommer, kan densamma tänkas ingå i k1 q’2.

i De i den följande texten angivna värdena på p bero på
venturimeterns tänkta verkningssätt. Förhållandet torde enklast
bliva begripligt, om man tänker sig två smala observationsrör
insatta mellan tanken och venturimeterns smalaste del i sektion
2 och 3 på ömse sidor om det egentliga fördelningsröret. Trycket

1 sektionerna 2 och 3 kallas xi och æ3, och motsvarande statiska
tryck följaktligen p2 = æ2 + Mq* och P3 = x3 + k. ql. Vidare är

Ps = P*.

I fallet a, där q > qr, strömmar intet vatten mellan tanken
och sektion 3. ■. • s = x3.

Enligt beteckningarna är p = P3 — ä.
••’ P = »3 + &29V 2 — z = k2q r 2.
Kontroll: för qr = o är p = 0.

I fallet 6, där q < qr, strömmar Intet vatten mellan sektion

2 och tanken. ■ .■ n = x2.

Då någon energiförlust icke antages uppkomma i detta fall,

är P3 = P2 = æ2 + fø q- = « + k2 32.

•. • p = Ps — z = fc2 q2.

Kontroll för q = 0 är p = 0.

<< prev. page << föreg. sida <<     >> nästa sida >> next page >>


Project Runeberg, Mon Sep 6 16:09:55 2021 (aronsson) (download) << Previous Next >>
http://runeberg.org/tektid/1928v/0035.html

Valid HTML 4.0! All our files are DRM-free