Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
-58
TEKNISK TIDSKRIFT
1 febr. 1930
varmed beräkning av vertikalkarakteristiken i
fjärrzonen är utförd för en och samma strömbuk. s är
jordens dielektricitetskonstant och « dess
ledningsförmåga i e. m. e.
Appendix 2.
Den Hertz’ska potentialen åskådliggöres vid stora
"numeriska avstånd" i jordytans närhet av
Sommerfelds uttryck
.
______ — dn
A= — 2 j ■ \jii ■ dn- e
Ci a —
00
"COS X
dx (integralcosinus)
j — d
o c
d
1-3 1
1-3-5 1
_/i 1 + —.— +
12 2-2 dj^ 2.2-2 dn»
där "numeriska avståndet" dn = n-
■ W .7
d 1
l 2 ■ e-x-T
Fältstyrkans vertikala komposant
2 1 1 f 3 (j
varöver tab. i Jahnke-Emde: Funktionentafeln sid.
21—23. Speciellt för den obelastade vertikala
antennen ("Marconiant.") gäller enklare (0 = tp)
Rs = 8,6581 + 15 • {elog [(2 k + 1). 2 n] —
— Ci [(2 k + 1) ■ 2 jz]} ohm
71
där yj = (2 k -‡- 1) - - k = O motsvarar grundtonen.
Lt
Formeln erhålles av van der Pol’s generella.
Appendix 5.
Det allmänna uttrycket för fältstyrkans
vertikalkarakteristik hos en vertikal antenn är
/ (ô) = ■ fcos w — eos (0 • sin S) ■ eos (0 — w) —
w eos ô L r
— sin ô • sin (0 ■ sin 8) • sin (0 — y)]
Spec, för "Marconiantennen" där 0 = y> gäller
• dn
\!ndn j +
\2 dn
+
1-3
2-2’’ ’"I ’
f(à) =
1
eos ô
[eos 0 — eos (0 • sin $)]
Den senare parentesen inom kvadratroten (serien)
fäller utslaget ganska snart, säkert då dn
överstigit 4.
för |-vågsantennen 10 = ^
eos
/ = /.
Appendix 3.
d i dv
al=
dv di
dt 3 z
Om antennen är förlängd med toppkapaciteten Cx
samt med induktiva basförlängningen L2 och
för-kortningskondensatorn C2 gäller
sin (yj —- 2 n ■ j j
v= — i-y cos(v-
I-
eos
(ø=v=?r) †(d) = -
(rsinô)
eos Ô
të-h
eos Ô
Appendix 6.
Utgående från de allmänna integrallösningarna
A:
(’ds
t gyj =
vi
co Lo
tg (0 — y,) =
1
(o C2
i
L
C
1
co C1
t—
<P= c2 ■
’ds ( ,
7-Wt-L
c
ds
S q
’dt
dA
~dt
H = rot A
visas att man för fullständigt speglande jordyta har
vid själva jordytan
E=m • /„„,„ - | eos o) t ■ ^-|-sin o t • /2} • 10" ’ volt/m.
Härav kan y bestämmas direkt genom att "räkna
h
nedifrån" eller, sedan 0 = 2 n ■ „ bestämts, genom
att "räkna uppifrån".
Appendix 4.
Man finner enl. van der pol jun. (loc. cit.)
Rs = — 15 • (sin 2 v • (2 • Si 2 0 — Si 4 0) + eos 2 y, •
• (2 • Ci 2 0 — Ci 4 0 — elog 0 — 0,57722)} + 30 ■
c \ Si b,
om /j = 2 • |Sin yj––-
■Si b9
eos
V
Ci bt -f Ci b2
Ci 2 ii • -
u =
f Ci bl — Ci b2
■2 • ’sin y>–––
Si b1 + Si &2
eos yj ■
■ Si 2:
s
log 0 _ Ci 2 0 + sin2 (0 — ip) ■
+ 38,iio8 ohm.
sin 2 0
2 0
och ö2 bestämmes av antennhöjd och
fältpunkts-avstånd så att, om våglängden är L
d \h
\/
1 +
där Si a =
sin a;
etø (integralsinus)
-•-r-i+^ + È)’
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
