Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
-188
teknisk tidskrift
1 febr. 1930
(12)
vågmotstånden för resp. ledare. w12, w13,......w43
ömsesidiga vågmotstånd mellan ledarna.
Vid en dubbelledning är strömmen i ena branschen
lika med, men av motsatt riktning som strömmen i
den andra branschen, så att vi kunna antaga:
Jl=—Ji=li och J3 = —Ji=I2 ... (11)
Ekvationssystemet (10) övergår därmed i:
Fi o = [Wu — W12] /, 4 [Wi3 Wuj I2
V20 = [W21 — W22I /i 4- W23 — TF24J12
Vso = [WS1 — W32] 11 + [W33 — IF34J /2
F« = [Wu — Wi2] h + [Wi3 — WuJ h.
För spänningarna mellan branscherna få vi
Vi = F10— r20=[( »u + fF22>—( ^12 + /F21)]/x +
4- f( IVu 4- Wu)—(Wu 4 W„)] I2
V2=V39-Vi0=[(W31 + wi2y-(w32+ Wil)]/1 +
4 [(W33 -f JVU) —(W34 + Wi3)] I2
Om vi sätta:
(Wu 4- W22) - (W12 4- W21) = Zn)
(Wis 4- W2i) - (Wu 4- TF23) = Zlt
(W31 + Wi2) - (W32 + Wu) = Zai
(W33 4- Wu) ~(W3l+ Wu) — Z22
så övergår ekvation (13) i:
V1 = Zn Ii + Z12
V2 = Z« 4~ Z22
.’il
Vi=Zulx + z12/2\
(15
ar:
’12
(17)
1 Jfr: "Carrier Systems on Long- Distance Telephone
Lines", B. S. T. Jl. Vol. 7, July 1928, p. 581.
Då avståndet mellan ledarna är litet i förhållande
till deras höjd över jordytan, är som vi ovan antagit
r’12 aa 2h, så att formeln (17) äger giltighet.
Vågmotståndet beräknas då med s — 1 och C = 3 • 1010
cm/sek. till:
12"
Zn = 4.3-1010 log, ^
65,3 • 1010 e. m. e.,
eller då 1 e. m e. är lika med 10 ohm.:
Zu - 653 ohm.
Beräkning av det ömsesidiga vågmotståndet Zn mellan
två dubbelledningar (1—2) och (3—4).
Enligt ekvation (7) är:
(13)
w
fiv ;
2 c,
Fe
att:
ßV
r/XV
(17)
w13 2c loge r\3. r13 ’ W2 4 2c ru
(14) Wu 2c log«, r’u. ru ’ W23 2c r23
...... (15)
På grund av att Wv/X = W/ÅV (ekvation 7 a) äi
också:
(Wi3 + W,24) — (PTU 4- W23) = (W3i + Wi2) —
— (W32+ Wu) eller Z12 = Z21.
Ekvation (15) övergår därmed i:
Då enligt (14):
Zu = (Wi3 + W2i) ■
^12
2c
Ve
r’l3 ’ f,24
(Wu + W23) så blir
r*3’ru ....(18)
r<23
r’ i4
Är avståndet mellan ledningarna litet i förhållande
till deras höjd över jordytan så kan man utan större
fel sätta:
r’ is
24
V2 = Z12 Ii -f z2212f
Ztl och Z22 äro vågmotstånden för dubbelledningarna
1 resp. 2. Z12 = Z21 äro ömsesidiga vågmotstånden
mellan dubbelledningarna.
Beräkning av vågmotståndet Zu för en balanserad
dubbelledning:
För en balanserad dubbelledning (1—2) är:
= q2 = q och hx=z h2 = h
därav följer att enligt (9):
2 c 2 h
Wu = W22 = —j= log« —
Ve Q
Då enligt (7 a), w12 alltid är lika med w21 blir:
2 c Tr
w12 = W21 = ge — och då enligt (14)
y b ri2
Zn = (TF11 4" - 0?» + TF21) = 2 (wu
-eller
Z„_ii,oÆ ............ (16)
]/e 0 r 12
Då i de flesta fall r\2 = 2 h
4 c, r,
Zn^^log,
Fe 0
Såsom exempel kunna vi beräkna vågmotståndet
hos en dubbelledning, som är mycket använd av
Bell-bolaget i U. S. A.1. För en sådan dubbelledning
är: h > 30’ — 9,15 m; r12 = 12" : 30,5 cm. 2 q =
0,104" = 2,64 mm; q = 0,052".
23 ’ 14
^ 1 så att (18) reduceras till:
y e ’ 13 • ’24
(19)
Såsom exempel kunna vi beräkna det ömsesidiga
vågmotståndet mellan två dubbelledningar av samma
konstruktion som i förra exemplet och upplagda
bredvid varandra på samma regel i enlighet med
Bell-bolagets praxis i U. S. A. (jfr. fig. 5).1
Höjden över jordytan är som förut h > 30’ = 9,15
m, dvs. stor i förhållande till avståndet mellan ledarna,
så att formel (19) kan användas. Avståndet mellan
ledarna i varje dubbelledning är: r12 = r?i — 12".
J?"
/2"
Fig. 5.
Då avståndet mellan isolatorpinnarna på samma regel
är genomgående 12" blir r23 = 12"; r14
r13 = 24" och r2i — 24", och med e = 1
>10. 12". 36"
36";
Z12 = 2 • 3 • 10 loge 2^7*24" "
eller Z12 = — 17,2 ohm.
1,72-10^10 e.m.e.
(Forts.)
1 Jfr: B. S. T. Jl. Vol. 7. July 1928, p. 581.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
