Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Häfte 9. Sept. 1931 - K. Küpfmüller: Utjämningsförlopp inom telegraf- och telefontekniken
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
163
TEKNISK TIDSKRIFT
5 SEPT. 1931
överföring bli alltså, att dämpningen skall vara
densamma för alla frekvenser och att fasvinkeln skall
växa proportionellt mot frekvensen.
Proportionali-tetsfaktorn t0 är fortplantningstiden för systemet,
alltså den tidsförsening, med vilken tecknen anlända
till mottagaren. Avvikningar från villkoren för
dis-torsionsfri överföring betecknar man amplitud-
respektive hastighetsdistorsion.
Betydelsen av att tillräckligt brett frekvensband
överföres.
Då plötsliga spänningsändringar innehålla
samtliga frekvenser mellan O och oändligheten, är
inverkan på telegraftecknen av en frekvensbegränsad
överföringsförmåga hos en viss anordning en för
telegrafien synnerligen viktig fråga, som nu lätt kan
besvaras.
Tillåter en anordning överföring av alla
frekvenser upp till en viss frekvens o>0 likformigt, se fig. 22,
så kunna alla delsvängningar till denna frekvens
summeras för att förloppet vid mottagaresidan skall
erhållas:
u = E e
sm co t
––––– a co
a)
(14)
(15)
Denna funktion återfinnes å fig. 23.1
Spänningsökningen uppstår jmgefär efter tiden t0.
Den är flackare ju lägre co0 är, dvs. ju mindre det
överförda frekvensbandet är. Om
insvängnings-tiden t definieras på ett i fig. 23 åskådliggjort vis,
erhålles
~2f
(16)
Överföras t. e. alla frekvenser upp till 50 Hertz,
så är insvängningstiden Vioo sek.
För telegrafering gäller i enlighet med detta
resonemang det enkla villkoret, att alla frekvenser till
en viss bestämd gränsfrekvens, bestämt av den till-
i Denna funktion (p(t) måste givetvis vara noll för
värden t<^ 0. Att detta villkor här skenbart icke är uppfyllt,
beror därpå, att den antagna formen för komplexa
dämp-ningsexponenten strängt gäller endast vid oändligt stor
fortplantningstid t0 för systemet i fråga. För praktiska fall får
man alltså här endast en approximativ lösning, som
emellertid är användbar även vid förhållandevis små
överföringstider. .
. konst
X fto ! ^
(t)
Fig. 22. Distorsionslös överföring till en viss frekvens.
O W 20 30 40 50 Herti
Fig. 24. Utjämning av en telegrafsjökabel enl. Zobel.
med utjämning
Fig. 23. Inverkan av begränsning av frekvensområdet.
O Q) 02 QJ 0,4 Q5 0,6 0.7 Qfi Q9 sec
Fig. 25. Inverkan av utjämning för en telegrafkabel.
låtliga insvängningstiden, måste överföras. Det
överförda frekvensbandet skall överföras utan distorsion.
Som exempel må tjäna ett av ZOBEL behandlat fall
rörande en djup vattentelegraf kabel, fig. 24.
Dämpnings- resp. vinkelexponenterna för kabeln betecknas
med a och b, då kabeln avslutas med ohmskt
motstånd, a och b kunna på ett enkelt sätt beräknas
med användning av växelströmsteorien. Den överst
angivna konstledningen, som införts i stället för
Maxwell j or den, kompletterar kurvorna a och b med
a och b’. Upp till en frekvens av ca 25 Hertz är nu
dämpningen så gott som konstant, under det att
fas-vinkeln blivit i det närmaste proportionell mot
frekvensen. Fig. 25 illustrerar verkan av denna
utjämning på insvängningsförloppet, som blivit
betydligt förkortat.
Underlagrings- och bärvågstelegrafi.
En annan tillämpning på de uttalade slutsatserna
erbjuder den s. k. underlagringstelegrafien på
telefonledningar. För telegrafering användas endast
frekvenser under en viss gräns, t. e. 50 Hertz, så att
ledningen samtidigt kan användas för telefonering
och telegrafering.
Detsamma kan tillämpas för tontelegrafi samt
hög-frekvenstelegrafi på telefonledningar samt på
trådlös telegrafi. Amplitudspektrum för en plötsligt
tillkopplad växelström återfinnes i fig. 26. Den mesta
energien faller på frekvenser strax intill
bärfrekvensen Q. Överföringsområdet kan här begränsas uppåt
och nedåt, så att dämpningen blott kring
bärfrekvensen hålles nere och i detta ideella fall konstant,
under det att den raskt stiger utom
överföringsområdet, se fig. 27. En möjlighet till förverkligande här-
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
