Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Häfte 9. Sept. 1932 - L. Dreyfus: Metoder för beräkning av virvelströmsförlusterna i omagnetiska pressflänsar vid stora turbogeneratorer
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
3 SEPT. 1932
ELEKTROTEKNIK
133
vilken jag här måste förutsätta som bekant. Med
hjälp av transformationsekvationen
% - A–––^= ......... (4)
dz (l - Z) \J(t + Z
avbildas fältfördelningen konformt på det komplexa
halvplanet över abskissaxeln AX (fig. 7 b) med
koordinaterna
Genom integration erhålles:
Ur gräns villkor en i fig. 7 a följer för konstanterna
A och B:
>-K«+D.
(6)
n n
För abskissan o resp. d till punkt S’ och D’ i fig.
7 b härledes följande ekvationer (jämför fig. 9
och 10):
(8)
/l + £arsin/*(y/-l -
- ar tg h
Läget av en godtycklig punkt P beskrives i fig.
7 a och 7 b icke endast genom koordinaterna x, y
resp. X, Y utan även genom den nivålinje och den
kraftlinje, som skära varandra i denna punkt. Bägge
figurerna kunna därför konformt avbildas på ett
nytt koordinatsystem, i vilket abskissan G betyder
fältstyrkans linjeintegral mellan en godtyckligt vald
nollpunkt D" och punkten P", medan ordinatan F
betyder flödet mellan P" och samma nollpunkt (fig.
7 c). Med
erhålles följande transformationsekvationer:
l
resp.
dw
K
Ä
(11)
Utom i den imaginära termens förtecken
överensstämmer den sista ekvationen med uttrycket för
läckfältinduktionen
B = Bx + iBy.
Genom integration av ekvation (10) erhålles med
D" såsom nollpunkt:
’ T^TZ\
2K
w =–––– ar tg h
(5 -
(5 - 1
Mellan punkterna S och D förbrukar flödet
(13)
den magnetomotoriska kraften 0,4 n (9, där & be-
Fig. da
Fig. 8. Statorläckfältet.
tyder härvändarnas strömvolym. Ur detta
gränsvillkor härledes:
: = o,27I@–––v, ^-ri ......(14)
ar tgA
och
B0 =––––-................ (15)
c ^_j ^
Slutligen finner man för den magnetiska fältstyrkans
linjeintegral utefter BÄ
ar tg h
ar tgh
.... (16)
Att detta värde överensstämmer för rötor- och
sta-torläckfältet, bildar det gränsvillkor, ur vilket vi
senare komma att bestämma läget för punkt B.
Sedan sålunda fältets beräkning är formellt
avslutad, övergå vi till Virvelströmsförlusterna i
press-flänsen. Med ekv. (11) är randinduktionen Br utefter
pressflänsens yta bekant. De specifika
virvelströms-förlusternas beroende av randinduktionen uttryckes
genom ekvationen:
watt _ n l p
P cm2 r 0,32 n2 2 A’
Man beräknar sålunda:
%-4
(17)
BJ2- dz
dZ
Z (l- Z}(d -
’(i
Härav kommer på pressflänsens inåtvända yta SO
mellan Z - O och Z = o
o
|Br
ä.
(l + fi) o
- ar tg h
... (19)
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
