Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Häfte 10. Okt. 1933 - H. F. Nordström: Friktionsmotstånd och därmed sammanhängande frågor
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
21 OKT. 1933
S K EP P S BY G G N A D S K O N S T
77
Distance from Ship’s Surfacé in Inches
.68 JO 12 14 16 18
REFERENCE TÅBLE
Curue ______
Ship Snaefell Ashwortfi
Distance From Stem to Measuring Point 196 300
Speed in Knöts 20-4 11-25
Speed in f. s. 34-5 19-a
Surfan Fluth Buttt OoodPaint LappedButt» Rough Paint
Fig. 7.
G. S. BAKER1 har gjort liknande försök direkt å fartyg. Förhållandena därvid äro givetvis ej direkt jämförbara med förhållandena vid glatta plattor, varför man här har anledning att vänta sig vissa avvikelser från ovanstående. Fig. 7 visar resultaten vid två fartyg; som d fastställde Baker det avstånd, där hastigheten - mätt från fartyget - var 0,99 X X fartygets hastighet. Exponenten i hastighetsformeln (-resp. - ovan) fann Baker i olika fall variera
’9
mellan - och –. 5 10
På basis av sina försök har Baker
utarbetat följande formel för gränsskiktets tjocklek:
<52+ 1,5(5 = 0,02-^
där d och x äro uttryckta i feet. Om man i stället uttrycker dessa storheter i meter, kan formeln skrivas
^ = V^OjOOÖl o X -f- 0,0522 - 0,229 .
Liknande försök för bestämmande av gränsskiktets tjocklek å fartyg finnas beskrivna i Werft-Reederei–Hafen 1925, sid. 671 och 1926, sid. 415, men dessa försök torde ej ha så stort intresse i detta sammanhang, då mätningarna utfördes allt för nära vattenytan (medels loggar av kägelform); givetvis har man i närheten av vattenytan att vänta avvikelser.
Fig. 8 visar grafiskt gränsskiktets tjocklek enligt den "teoretiska formeln" vid några olika hastigheter (v har antagits - 1,15 o 10- 6 m2/sek., motsvarande havsvatten av en temperatur 02 17°C) ävensom enligt Bakers ovan angivna formel. I detta sammanhang bör påpekas, att gränsskiktet och hastighetsfördelningen i detsamma är av betydelse för loggar enligt pitotrörsprincipen.
Den ovan erhållna formeln för motståndstalet
visade relativt god överensstämmelse med empiriska försök vid Reynolds’ tal av storleksordningen 106 å l O7; konstanten 0,072 utbytes vanligen mot 0,074. För högre värden å Rx är överensstämmelsen däremot
i Ship Wake and the frictional Belt. Träns. North-East Coast Inst. Eng". Shipb., Vol. XLVI. Se även den i not l å sid. 71, högra spalten, omnämnda uppsatsen i The Engineer, från vilken uppsats fig-. 7 är hämtad.
mindre god. På de senaste åren har VON KARMAN1 lyckats genom mera subtila betraktelser än de som lågo till grund för ovanstående formel, komma fram till resultat, som kvalitativt mycket väl överensstämma med försök inom hela det praktiska gebitet för det Reynolds’ska talet. Kårmåns formel för det lokala motståndstalet c J har utseendet
K*
i/-,-.,log^’ = log
V ^x . o ’o
R,
-é- \/0,0061 x+0,OS22-0,229 meter (Baker) f
Fig. 8. .
där K är en universell konstant, som t. e. kan tagas från rörförsök. Konstanten R0 måste däremot bestämmas genom försök med en platta; möjligen kan den framdeles teoretiskt beräknas. Beteckningen "log" avser här naturliga logaritmer.
För relationen mellan cx och cxl har v. Kårmån relationen
EUR" =
_ K
Det förefaller f. n. som om man med dessa formler kommit till ett slutgiltigt teoretiskt resultat beträffande motståndet på glatta plattor. Formlerna äro emellertid som synes mycket obekväma för numeriska räkningar, varför andra ur denna synpunkt mera lämpliga närmefqrmler utarbetats. Dessa kunna, om man så vill, även betraktas som rent empiriska, byggda på försöksresultat.
En dylik formel härstammande från H. SCHLICH-TING* har utseendet
0,455
En annan har utarbetats av K. E. ScnoENHERR3 och har formen
-T=-=1ogio(^Äar). Vc* I formlerna betyder som förut
B -VX
Ålx - y
V
där x är avståndet från plattans förkant.
Önskar man beräkna motståndet på en viss platta, med längden L och ytan A, söm framföres med hastigheten v, har man först att i Rx insätta x - L. Därefter kan CL bestämmas ur någon av ovanstående
1 Se TH. v. KARMAN: Mechanische Ähnlichkeit und Tur-bulenz. Verhandl. des 3. Intern. Kongr. f. Techn. MechanIK, Stockholm, 1930, Teil I, sid. 92.
Se även samma förf.: Theorie des Reibungswiderstandes. "Hydromechanische Probleme des Schiffsantriebs", Berlin, Julius Springer, 1932, sid. 71.
2 Se Erg-ebnisse der Aerodynamischen Versuehsanstalt zu Göttingen, IV. Lief., Mimenen und Berlin, R. OIdenbourg-, 1932, sid. 27.
3 Resistance of flat Surfaces moving- through a Fluid. Träns. Soc. Nav. Arch. Mar. Eng-., Vol. 40, 1932, sid. 291.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
