Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Häfte 9. Sept. 1934 - Arne Mörtsell: Detonation vid lättare motorbränslen - Hjalmar Dahl: Några moderna pressverktyg för massfabrikation
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has been proofread at least once.
(diff)
(history)
Denna sida har korrekturlästs minst en gång.
(skillnad)
(historik)
Denna volymskillnad skulle alltså representera
ändringen i tändläget (i vevaxelgrader räknat från
övre dödpunkten vid fallet 2, fig. 8) för erhållande
av konstant tändhastighet. I verkligheten förminskas
såväl tändhastigheten som temperaturstegringen
något genom ökningen av kvarvarande förbrända
gaser vid sänkning av kompressionsförhållandet.
Denna ändring av tändhastighet
och temperaturstegring
kan försummas vid relativt
små förändringar i
kompressionsförhållandet.
Vid konstant tändhastighet för olika kompressionsförhållanden
fås en förskjutning av tändningens begynnande, vilket
åskådliggöres i fig. 9.
Fig. 9. Vn = Gasmängd som skall tändas. |
Vk2 = Vk1 – Vg2 + Vg1 · [pi] (2) |
h = | (Vk2 — Vk1) | [ | 1 — | (patm)1/n | ] | (3) |
[ | (————) | ] | ||||
[ | ( p ) | ] | ||||
———————————————————————————— | ||||||
r2 · [pi] |
Fig. 10. |
H = R [1 — cos[alpha]] + L | { | 1 — | [kvad- rat- rot] | [ | 1 — | ( | R | sin[alpha] | ) | 2 | ] | } | (4) |
{ | [ | ( | —— | ) | ] | } | |||||||
{ | [ | ( | L | ) | ] | } |
h = H1 – H2 (5) |
(Vk2 — Vk1) | [ | 1 — | (patm) | 1/n | ] | = R (cos[alpha]2 — cos[alpha]1 ) + |
[ | (————) | ] | ||||
[ | ( p ) | ] | ||||
———————————————————————————— | ||||||
r2 · [pi] |
+ L | { | [kvad- rat- rot] | [ | 1 — | ( | R | sin[alpha]2 | )2 | ] | — | [kvad- rat- rot] | [ | 1 — | ( | R | sin[alpha]1 | )2 | ] | } | (6) |
{ | [ | ( | —— | ) | ] | [ | ( | —— | ) | ] | } | |||||||||
{ | [ | ( | L | ) | ] | [ | ( | L | ) | ] | } |
(Vk2 — Vk1) | [ | 1 — | ( | patm | )1/n | ] | + R cos[alpha]1 + |
[ | ( | ———— | ) | ] | |||
[ | ( | p | ) | ] | |||
——————————————————————————————— | |||||||
r2 · [pi] |
+ L | [kvadratrot] | [ | 1 — | ( | R | sin[alpha]1 | )2 | ] |
[ | ( | —— | ) | ] | ||||
[ | ( | L | ) | ] |
[alltså] a = R cos[alpha]2 + L | { | Kvad- rat- rot | [ | 1 — | ( | R | · sin[alpha]2 | )2 | ] | } | ; | (= R + L — H2) (7) |
{ | [ | ( | —— | ) | ] | } | ||||||
{ | [ | ( | L | ) | ] | } |
a = R cos[alpha]2 + L cos[beta]2 (8) |
cos[alpha]2 | R2 — L2 + a2 | (9) |
= | ———————————— |
2 R · a |
alpha1 — alpha2 = vinkeländringen för konstant tändhastighet (10) |
t = | [alpha] · 60 | sek., | |
———————————— | |||
n · 360 |
( | Patm | )1/n | , har erhållits ur (2), (4) och (5). |
( | ———— | ) | |
( | p | ) |
( | Patm | )1/n | = 1 + |
( | ———— | ) | |
( | p | ) |
+ | R cos[alpha]1 — R — L + H2 + L | Kvad- rat- rot | [ | 1 — | ( | R | sin[alpha]1 | )2 | ] |
[ | ( | —— | ) | ] | |||||
[ | ( | L | ) | ] | |||||
———————————————————————————————————————————————————————————————— | · r2 · [pi] (11) | ||||||||
(Vk2 — Vk1) |
[phi]2 | n2 [phi]1 | |
= | ————————— | |
600 |
Av ingenjör Hjalmar Dahl. |
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>