Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Teknisk Tidskrift
MEKANIK
Redaktör = H. F. NORDSTRÖM
UTOIVtN AV SVENSKA T C K NOLOG FÖRE NHN6EN-
LNNEHÅLL: Hastighetsfördelningen i fria luftstrålar, av civilingenjör John Rydberg. — Svenska
teknologföreningens avdelnings för Mekanik behandling av lastkrokskommitténs yttrande. — Insänt. — Rättelse.
Hastighetsfördelningen i fria luftstrålar.
Av civilingenjör JOHN RYDBERG.
De undersökningar, som föreligga beträffande
förloppet vid inblåsning av luftstrålar i stillastående
luft, ha till stor del varit inriktade mot speciella
problem och lia ej givit slutresultat, som haft den
överskådlighet och allmängiltighet, att de varit
användbara för tekniskt bruk. Inom vissa områden,
och då speciellt de förbränningstekniska och
ventilationstekniska gebiten, har emellertid bristen på
klarhet i dessa frågor varit kännbar. Författarens avsikt
med det följande är därför att i stora drag söka
klarlägga de allmänna lagar, som gälla för fria luftstrålar,
och de företeelser, som utspelas i desamma.
Viktigast är härvid att på ett överskådligt sätt,
kunna bestämma hastighetsfördelningen i de
vanligaste stråltyperna. Generellt blir lufthastigheten en
funktion av ett stort antal oberoende variabler, och
det gäller därför att på lämpligt sätt begränsa
problemet så att det blir praktiskt hanterligt. I det
följande behandlas av denna orsak endast de
förhållanden, som råda vid luftutblåsning genom cirkulära
och springformiga öppningar. Härvid tänkes ett
koordinatsystem vara inlagt med origo i öppningens
mitt, Æ-axeln i utblåsningsriktningen och ?/-axchi
vinkelrätt däremot. Vid springformiga öppningar
lägges därvid y-axeln vinkelrätt mot springans
längdriktning.
Då i en luftstråle av den art det här är fråga om
trycket kan anses vara konstant, bestämmes
händelseförloppet av tröghetskrafter och krafter
förorsakade av den inre friktionen. Härvid gäller Reynolds’
likformighetslag. Enligt denna kommer vid två
geometriskt likformiga system, om Reynoldsska talen äro
lika i bägge fallen, förhållandet mellan hastigheterna
i geometriskt likbelägna rymdpunkter att vara lika.
Det Reynoldsska talet (R) definieras härvid av
följande:
* = ^ ..................... (1)
v
där v0 — lufthastigheten i utströmningsöppningen;
a — ett för utströmningsöppningen kännetecknande
mått (diametern vid en cirkulär öppning eller bredden
vid en springa); v = luftens kinematiska viskositet.
Om (x y) resp. (x’ y’) äro motsvarande
rymdpunkter i två geometriskt likformiga system (x y a)
och (x’ y’ a’) så gäller
och y =
y’
Benämnes lufthastigheternas komposanter i
^-riktningen i punkterna (x y) och (x’ y’) för v resp. v’, så
blir under förutsättning att R — R’
v v1
V0 ~ v0’
(»in Reynoldsska talen ej äro lika, kan man alltså
sätta
I =/(«)...................... (2)1
uo
För en godtyckligt belägen punkt fås
v
V„
=/ (R, –, y).
\ a a!
(3)
Enstaka cirkulära öppningar.
I den fria luftstrålen kan trycket anses vara
konstant och härvid gäller enligt impulslagen, att i varje
tvärsnitt av strålen produkten av den pr tidsenhet
framströmmande massan och hastigheten är konstant.
För en cirkulär luftstråle fås alltså med de
beteckningar, som framgå av fig. 1
1 00
v* a"- =J v2 y dy ............... (4)
c> -f.
Fig. 1.
eller
;=/(;.)>(!)...............
Denna ekv. kan endast satisfieras av ett uttryck av
formen
v
V„
f
o
(6)
1 I det följande användes / ( 1 endast för att beteckna ett
allmänt funktionssamband.
19 SEPT. I9S(). HÄFTK 9
97
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
