Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Teknisk Tidskrift
Kl = ß.Sf(h)dh
Den generella formeln för jordtrycket blir då
vä2
2 Sf(h)dh h
■■ß-tgo) <jf(h)dh
eller
J =
-
sin 2 co
yh2
2 1
2
(Q + /IP)tgco=f=
+ ßt gco) f / (h) d h
’ O
(23)
i_rd q_d(jpy
) i 4- ßLdh dfi
Genomgå vi nu detta uttryck på precis samma sätt
som vi förut gjort med ekv. (5) erhålla vi följande
värden på intensiteten / = ">
tyl+ß
0 <h<d
d< li<l
l<h<
Vi ±ß
sn
Vi +ß
<h <
v i+ß
+ d
<4±f)
h + 2
Pl.
n Vi +ß
2 ]/l + ß-f(h).
p b
*WTß’
p l s-hl
Fig- O-
\sin 2 m
vilken är att jämföra med ekv. (3) ovan.
Söka vi nu den farligaste glidytans vinkel co mot
horisontalen, finna vi att denna vinkel är konstant
... b , b + l
for–> h >
}/l + ß y/1 + ß
och löses ur ekvationen
...............(24)
För övriga värden på h är a> i likhet med vad fallet
var, när ingen hänsyn togs till vidhäftningen — en
funktion av flera storheter. Vi antaga även nu att
den farligaste glidytans vinkel mot horisontalen är
konstant för alla värden på h och löses ur ekvationen
(24) ovan.
Insätta vi således detta värde på ut i ekv. (23)
ovan erhålles efter några förenklingar
yh2 Q /(P ,–-a
•/=V + T7—-—+ 2J/1 +ß\’f(h)dh ... (25)
J yi + ß o
och intensiteten blir
i=rhqz2Vl + ß-f(h) +
Vl+ß
+ l\<h
Pl.
sn
(32)
vari enligt (1) och (2) d =
(26)
i=yh + ^=t2Vl+ß:f(h) .....
J s + 1
2
De övre tecknen gälla för aktivt tryck ocli de
undre tecknen för passivt tryck.
I fig. 5 a och b har det aktiva resp. det passiva
jordtrycket uppritats för olika plattformsbredder i
förhållande till pållängderna.
Anses nu av olika skäl lämpligt att icke räkna
med full vidhäftning mellan spånten och jorden har
man endast att räkna med det värde på ß (mellan
0 och 1), som man i varje särskilt fall kan bedöma
som lämpligast. Med ledning av fig. 5 kan sedan
lätt jordtrycksdiagrammet uppritas.
Antaga vi nu att pålarna luta vinkeln d mot
horisontalen (vertikala pålar d = 90°) erhålles (fig. 6)
antal pålar, som gå genom glidytan — - ——
ntgco
medelpållängd i glidkroppen (pålarna antagas
"fasta") = lm
Ur sinusteoremet erhålles
2 lm eos co
h ~ sin (ö -(- co)
= 7± )h + –––1-
V ni n . s
+ 21/1 + ß-f(h) ......... (28)
i = ^ + 2 VTTß -m (29)
varav
och
h eos co
m = 2 sin [å + co)
AP =
p h2
eos CO
2 n tgct)-sin(<5 -f- a>)’
Man erhåller jämviktsekvationen vid projektion på
glidytan
q ■ h sin co
_ .nu at -t–t–
2 tg co tg co
_p h2 eos co
+ 2« tg co • sin (d + co)
1 A
yi’2 .
J eos co = ~—— sin co
sin co
eos [ 180°— (d + co)J:
1 h
-f- ß sin co I J f (h]d h
-1 o
(30)
varav
1
y h2 , p h2
J = r––-ah-h––
2 ’ * — 2 n tg co • tg (ö + co)
2 J/1 +ß-f(h) (31)
. , ,, ....dh ...... (33)
_sin 2 co r ^ ’
För att erhålla den farligaste glidytans vinkel med
horisontalen deriveras detta uttryck partiellt med av-
104
26 sept. 1936
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
