Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
TekmiskTidskrift
ratorns klämspänning växer till en början med
stigande belastning (fig. 17).
Men polkärnan är så konstruerad, att den redan
vid ett svagt längsfält kommer i mättning. Den
består nämligen av en jämförelsevis tunn järnhylsa
med rörlig järnkolv. Över
den längd l som kolven är /—
utflyttad förtätas längs- \y = ico — il/ 1
maskiner ersätter motkompounderingen. Vi erhålla
sålunda i stället för ekv. (25) och (26)
m(c2i — c12)~
ß
1 pi + Cl
2 a L
+
U
h
flödet i polhylsan (fig. 16).
Mättningen beror mindre
på den del $,s av längsflödet, som över luftgapet
inträder i rotorn, utan i huvudsak på det tidigare
omnämnda läckflödet mellan polspetsarna och oket.
När polhylsan blir mättad, förbrukar den större
delen av,, utav differensamperevarven av,—ava och
ju högre med svetsströmmen ix läckflödet <P
ia stiger,
desto mindre bliva de amperevarv
avti = (av, — ava) — avh
som driva en del av längsfältet över luftgapet.
Rotationsspänningen i generatorns kortslutna
magnetlindning får därigenom en karakteristik enligt fig. 17,
som i det egentliga, arbetsområdet uttryckes genom
ekvationen
2 c2i + (r, + Cj)r2
li o
1 pl -f c,
iö2L h
+
»’(<21- C12)
h h
■ = e,
Det extrapolerade värdet e2 varierar med polkärnans
läge i hylsan. Polkärnan göres därför förskjutbar,
och på detta sätt erhålles en kontinuerlig reglering
av svetsströmmen inom vida gränser.
Formellt lyda även tvärfältmaskinernas arbetskrets
"1" och fältkrets "2" under differentialekvationerna
(5) och (6), som tidigare härletts för maskiner med
två magnetiskt kopplade strömkretsar. Dock ter sig
den kvantitativa lösningen helt annorlunda än för
maskiner med normalt polsystem. Å ena sidan är
vid tvärfältmaskiner den ömsesidiga induktionen
mellan krets 1 och 2 ringa eller vid omättat huvudfält
till och med icke förhanden (m — 0, a— 1, <^ = 0).
Å andra sidan sakna maskiner med normalt
polsystem den rotationsspänning i1c’12 som vid tvärfält-
aS i 2 c12 c21 -J- (rt 4- ct) r2
ß* + a) —-r~,–-
<1 <2 O
och vid omättat huvudfält
(45)
(46)
(47)
(45 a)
co
1/cu c21 _ 1 M _ r2\2
V kh 4 l/, ij ~
"l2 C21 T1 •
V1
12 ^21
LI,
(46 a)
ß2 -f co2 =
h h
(47 a)
Upphäves genom kortslutning en motspänning e
(ekv. 11 a) i arbetsströmkretsen, blir överströmmen
enligt ekv. (29) och (45—47)
(44)
11 o
r2
U
L/?2
+
e<ß + *<») t
ß+j- + im
2ico ß -|- iao
e(ß — iw)t /2
ico
2 i
e 1
h a ß2 -f co2
co
u
■ im
4- eßt
co
co
eos wi -j-
sin at t
Denna överström når sitt toppvärde
där (ll) = O, varur
(48)
för t = t,
o so /OO rso 200 250 JOO.Arn/i
Fi£. 17. Rotationsspänuillgen i tvärfältlimlningen B\ 112
vi<l belastning.
,/è//
so
60
ß +
ctg ro t = -
co
(49)
Fig. 18. Statiska belastningskurvor för en
tvärfält-generator typ Elin-Rosenberg.
26
6 febr. 1937
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
