Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Häfte 44. 31 okt. 1942 Röntgenstrålarna och deras användning - Röntgenmetoder för studiet av legeringsomvandlingar, av G. Borelius
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Teknisk Tidskrift
o
Fig. 11. Ordnade fördelningar för CU3AU och Cu Au.
Fig. 13.
Intensitetsvariationer
för linjen (311)
hos Cu Au a)
under, b) över
undre hämningsgränsen enligt
Kä.11-bäek, Nyström
och Borelius.
Fig. 12. Debye-diagram för legeringen CU3AU a) med
oordnad, b) med ordnad atomfördelning.
metastabilt tillstånd med tetragonal struktur under
övergången från den ytcentrerat kubiska austeniten
till den rymdcentrerat kubiska ferriten. Även i detta
fall ha röntgenupptagningar varit av stor betydelse
för ett inträngande i fenomenets natur.
Faser med överstruktur.
I många homogena legeringar äro de ingående
komponenternas atomer oordnat fördelade på
gitter-punkterna. Fig. 10 visar en modell av ett atomplan
i en legering med tätpackad struktur, bestående av
två atomslag i lika mängd, där de båda atomslagen
äro fördelade i statistisk oordning. I vissa faser, där
atomfördelningen vid högre temperatur är oordnad,
inträder emellertid vid lägre temperatur ordnade
tillstånd, s. k. överstrukturer. Det tidigast funna och
bäst undersökta fallet är koppar-guldlegeringarna, där
man genom röntgenografisk strukturundersökning
funnit .de i fig. 11 återgivna ordnade strukturerna vid
sammansättningarna Cu3Au och Cu Au. Fig. 12
visar ett Debye-diagram, upptaget med filtrerad
monokromatisk strålning på en legering med
sammansättningen CiigAu med ordnad resp. oordnad
atomfördelning. I diagrammet för den oordnade fördelningen
uppträda linjer, svarande mot kvadratsummorna 3,
4, 8, 11, 12, 16, 19 och 20 av de Millerska indexen. I
diagrammet för den ordnade fördelningen uppträda
därjämte linjer svarande mot indexkvadratsummorna
2, 5, 6, 9, 10, 13, 14, 17, 18, 21 och 22. Orsaken till
att överstrukturen i detta fall framträder så tydligt i
röntgendiagrammet är den betydliga skillnaden i
atomvikt mellan de båda komponenterna Cu och Au.
Ett annat fall, där överstrukturen varit svårare
att påvisa, är ^-mässingen med ungefärlig
sammansättning Cu Zn. På grund av den ringa skillnaden i
atomnummer mellan Cu och Zn sprida de båda
atomslagen i allmänhet röntgenstrålningen nära lika
starkt. Genom att använda röntgenrör med
zink-antikatod och filtrera strålningen genom kopparfolie
lyckades Jones och Sykes emellertid erhålla en
strålning, som spreds så pass olika av de båda
atomlagren, att överstrukturen framträdde i
röntgendiagrammet.
Kinetiska studier av inordningsförlopp.
Omvandlingshastigheten vid övergång mellan
oordnade och ordnade tillstånd har blivit ingående
studerad för en legering med sammansättningen Cu Au.
För detta studium lämpar sig särskilt förskjutningen
av linjen (311). Med spaltokular upptagna
fotometer-kurvor för denna linje äro återgivna i fig. 13.
Kurvorna hänföra sig till prov som, efter
värmebehandling vid 475°C, där legeringen antar oordnad
fördelning, hållits varierande tider vid 290 respektive 395°.
De översta kurvorna visa linjens låge i det oordnade
tillståndet, de understa läget i det ordnade
tillståndet. Under cirka 350° förskjutes linjen, såsom
framgår av det vänstra diagrammet, kontinuerligt över i
det nya läget under det att vid temperaturerna
mellan 350° och omvandlingspunkten (som ligger vid
omkring 407°) den nya linjen, såsom framgår av det
högra
diagrammet, framträder vid sidan
av den försvin- 14
nande. Ur så- *
dana diagram §2
kan man nu ^ 0
bestämma den g,
tid, vid vilken "2
omvandlingen
fortskridit till
hälften. I fig.
14 äro
logaritmerna för
dessa halwärdes-tider avsatta mot de
inverterade värdena av
den absoluta
temperaturen. I det
temperaturområde, under 350°,
där omvandlingen sker
kontinuerligt, avtar
omvandlingstiden på
normalt sätt med stigande
temperatur. Inom det
område, där
omvandlingen sker
diskontinuerligt, inträder
däremot en särskild
fördröjning av omvänd- Fig. 15. Högtemperaturkamera
lingen som blir myc- enligt Westgren och Phragmén.
IOOO/T
•Cubic —CuAuI; "Cubic — Co Au//; a CuAu//-*cubic ;
Fig. 14. Halvvärdestider för
omvandlingen hos Cu Au enligt Källbäck,
Nyström och Borelius.
31 okt. 1942
503
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
