Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Teknisk Tidskrift
d exvt är alltså den opolariserade strålning per sek.,
som strålar ut från ytelementet dS i rymdvinkeln 2 Jt
och som omfattar våglängderna mellan l och X + dl.
Kvantiteten E,_ beräknas medelst den PLANCKska34
lagen
XT
e — 1
där cx — 0,140 • 10—12 gkal • cm2 • sek—1,
c, = 1,432 cm • grad,
T — absoluta temperaturen och l våglängden.
Den totala strålningsmängden per sek. från en svart
kropp fås tydligen genom integration av uttryck över
hela våglängdsintervallet samt över hela ytan S.
JUT
= JS"
■ E, ■ dl d S
oc
=2„.SJ
E,dl =
1-5
= 2 n-S-Ci
£t
XT
e — 1
dl =
^ K
f O" 5
= S ■ 2 n ■ ct • T4 —-ds = S • a ■ T*. (3)
Denna lag är intet annat än den
Stefan-Boltzmann-ska lagen, c har experimentellt bestämts till 1,37 •
• 10~12 gkal • cm—2 • grad—4 • sek—1.
Strålningsintensiteten mellan våglängdsgränserna
li och liEx.—x^ erhålles från ekv. (1) genom
integration mellan dessa båda gränser
E ,
dE.
XUTZ
r,
s
>■2
r s~5
:S.2«.Cl.r4J —- -ds — s ■ oxt-x, • r4. (4)
— 1
I de ovanstående uttrycken kunna vi givetvis
räkna med strålningsintensitet per ytenhet, varvid S
bortfaller i dessa uttryck.
Vi anta nu, att strålningen utgöres av parallella
strålar, dx är lika med tjockleken av ett planparal-
lellt skikt vinkelrätt mot fortplantningsriktningen.
Är l den mot skiktet infallande intensiteten, är det av
skiktet absorberade energibeloppet proportionellt mot
skiktets tjocklek och strålningens intensitet
dl — e■1•dx
(5)
eller om integrationen utföres över ett skikt med
ändlig tjocklek d
rdi
J T
= — i£
■ dx — — e ■ d.
Alltså är
"log — = — ed eller / — I0 ■ e’
n
(6)
(?)
f kallas vanligen strålningens utsläckningskoefficient
eller absorptionskoefficient. Här må anmärkas, att i
regel s är olika för olika våglängder, varför
ovanstående härledning gäller blott, då strålningen är av
en och samma våglängd. Ekv. (7) bör alltså skrivas
h = hx-e
(8)
Här må anmärkas, att strålningen från älvbottnen
givetvis ej utgöres av parallella strålar, men om vi
det oaktat förutsätta planparallell strålning, erhålla
vi ett största värde på den genomträngande
strålningen, vilket värde i verkligheten ej uppnås.
Är speciellt I0x = ExVT, fås
lx = Extjt • = 2 n - 1 " .
Cj
XT
(9)
Den strålningsmängd Ixt som passerat skiktet d
och som omfattar våglängdsområdet —l2, fås
genom integration av ekv. (9) mellan gränserna X1 och l2
Xi Xi
Ix, _xs=jlxdl = 2n.c1j -i–e"** dl. (10)
Xi
Cß
XT
e —1
Funktionsberoendet t = tx kan icke uttryckas med
hjälp av vanliga kända funktioner. Uttrycket (10)
kan dock med tillräckligt god approximation lösas
genom sönderläggning av våglängdsintervallet i
många små delintervall.
I tab. 1 finns uträknat strålningsintensiteten EllJT
Tabell 1.
Å (ifi) E
0,7 8,256 • 10-28
0,8 8,994 • 10—25
0,9 7,270 • 10~22
1,0 1,460 • 10~19
1,1 1,067-10~17
1,2 3,649 • 10-16
1,3 7,099 • 10~15
1,4 8,773 • 10-14
1,5 7,539 • 10 ~13
1,6 4,855 • 10~12
1,8 1,029 • 10~10
E = strålningsenergi i gkal/cm2 • sek. i våglängdsintervall med bredden 1 [J..
V 6 23 jan. 1943
2,0 1,120 • 10-9
2,147 4,729-10 ~9
3,0 9,236 • 10~7
4,0 1,733 • 10~5
5,0 7,825 • 10-®
6,0 1,807 • 10~4
7,0 2,917 • 10~4
8,0 3,821-10 —1
9,0 4,399 -10"4
10,0 4,664-10 ~4
11,0 4,680 • 10-4
12,0 4,526 • 10-4
13,0 4,160 • 10~4
14,0 3,954 • 10 4
15,0 3,620-10 _4
16,0 3,286 • 10-4
17,0 2,969-10 ~4
18,0 2,672-10 ~4
19,0 2,939 • 10-4
20,0 2,153-10 ~4
25,0 1,260 - 10 ~4
30,0 7,631-10-5
35,0 4,820 • 10-5
40,0 3,041-10 _5
50,0 1,518 • 10~5
60,0 8,099-10~6
70,0 4,693-10 ~6
80,0 2,899-10-6
90,0 1,884 • 10-6
100,0 1,112 • 10-6
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
