Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - 1958, H. 24 - Hänt inom tekniken - Elnomenklaturförslag på remiss - Problemhörnan, av A Lg
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Elnomenklaturförslag pa remiss. Svenska
Elek-Iriska Kommissionen (SEK) liar utsänt
nomenklaturförslaget "Halvledare. Fysikalisk ordlista’’, SEN
42 21, på remiss; förslaget är avsett att senare
kompletteras med en lista över tekniska termer inom
halvledarområdet. Även ett annat
nomenklaturförslag "Kontrollutrustningar för kraftanläggningar.
Driftformer", SEN R 36 03 15, liar utsänts, vilket
gäller en del begrepp som förekommer i samband
med kontrollutrustningar för kraftanläggningar med
avseende på driftformer. Av förslagen framgår icke,
(»m TNC medverkat vid deras utarbetande eller ej.
Remisstiden utgår den 30 september 1958.
Intresserade kan erhålla förslagen från SEK, Box 3295,
Stockholm 3. Då en del av termerna i förslagen
används även inom andra områden än dem som täckes
av förslagsrubrikerna, är det viktigt att dessa
SEN-förslag ägnas intresse inom vidare kretsar än
vanligt.
problemhörnan
Problem 4/58 lydde: "En kropp (t.ex. ett
segelflygplan) rör sig under enbart tyngdkraftens inverkan
utefter en kurva i vertikalplanet. Kroppen skall med
en konstant kraft påverka kurvan. Sök denna!"
Rörelsekurvan inlägges enligt fig. 1 i ett
koordinatsystem på så sätt, att nollplanet [y = 0)
representerar hastighetshöjden h.
Den kraft med vilken kroppen (massa = 1)
påverkar kurvan utefter dennas normal antas vara n
gånger tyngdkraften och blir enligt fig. 1
där erhålles ur (5) eller (6), varav
d<x v ’ v "
dx - 2 h (/« - 1)* • cos<x . d x
(n — eos a)3
(7)
Ekv. (7) övergår med substitutionen u — tg () till
dx =
4 Ii
n - 1
1 — u*
K^M
du
(K)
där
och
varvid
Q =
–hg eos oc = ng
v* = ’2 g (h y)
ds 1 d y
d oc sin oc dx
dy
— = iaoc
dx h
Ur (1), (2) och (3) erhålles
2 sin oc
dy
d oc =
-eos oc Ii — y
med lösningen
L \n — eos oc) J
(1)
(2)
(3)
(4)
(5)
(6)
Ett uttryck för x erhålles genom överläggningen
dx
d oc
dx dy
dy d oc
= cot oc
dy_
d oc
Här måste man skilja mellan fallen n > 1 och n < 1.
För n > 1 införes
-m-
där <p är en liv parameter. Integrering av (8) ger
härefter
2(r+l)2 JV~1
• (p + 4^/1 + -i-j sin (p + sin 2 (9)
Om samma parameter införes i (6), antar denna
ekvation formen
lJ = 2 (n + 1)2[4n + l-4ncosy-cos2y| (10)
Ekv. (9) och (10) representerar tillsammans den
sökta lösningen, som visar sig ge "looping"-slingor
enligt fig. 2. Dessa är så tillvida slutna som de
bildar öglor. Problemförf. (sign. Hel) har i fig. 2
utritat även förloppen vid n = 1 (en horisontell linje),
n = V2 och n = 0 (kastparabeln y = — ar/4 h). Tiden
för fullbordandet av en komplett ögla har beräknats
till
tn = i = to- 2,42 och tn = i = to - 1,30
där t0 är tiden för lodrätt fall från höjden Ii.
Sign. Ög, som utfört sin problemlösning på
praktiskt taget samma sätt, finner för periodlängden
uttrycket
6 h n TC
Cn — l)2 • Vn’2 - 1
och för öglornas största höjd över nollplanet
y
4 h n
(n +1 y
Fig. 1.
När n närmar sig värdet 1 uppifrån, krymper
öglor-lorna ihop till något som liknar spetsar, varvid
perioden går mot oändligheten. A Lg
TEKNISK TIDSKRIFT 1958 5 79
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>