Note: This work was first published in 1966, less than 70 years ago. John Schröder died in 1998, less than 70 years ago. Therefore, this work is protected by copyright, restricting your legal rights to reproduce it. However, you are welcome to view it on screen, as you do now. Read more about copyright.
Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - 8. Ferromagnetiska material - Växelströmsmagnetisering
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Fig. 811
Växelströmsperme-
abiliteten u, som
funktion av Byar
dvs. maximalvärdet
av den magnetiska
flödestätheten i kär-
nan då denna mag-
netiseras av en VäX-
elström, jfr fig. 810.
Kurva A avser det
fall att kärnan inte
samtidigt är magne-
tiserad av en lik-
ström. Kurva B av-
ser det fall att kär-
nan samtidigt mag-
netiseras av en lik-
ström. Ju större lik-
strömsmagnetisering
desto längre under
kurva A faller kurva
B.
Fig. 812
Detta diagram
åskådliggör «:inver-
kan av likströms-
magnetisering = Ho
på växelströmsper-
meabiliteten= A B/
AH vid viss ampli-
tud hos växelströms-
magnetiserings-
strömmen (AH är
konstant). ju, mins-
kar vid ökande vär-
den på Ho.
Bmax
Den överlagrade hysteresslingan som erhålles av den på lik-
strömmen Ööverlagrade växelströmmen har nämligen alltid
mindre lutning än den slinga som erhålles utan förmagnetise-
ring. Kurvan för u =f (Bmar) Vid likströmsförmagnetisering,
kurva B i fig. 811, ligger därför lägre än motsvarande kurva
utan förmagnetisering av kärnan.
167
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
