Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Högspänningsmetoder för atomsprängning av docent G. Ising
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
lerationsröret A. I detta befinna sig en serie metallcylindrar
1, 2, 3 . . ., vilkas ändar äro övertäckta med trådgitter.
Cylindrarna äro genom de olika långa trådarna al9 a2, a3. . . jordade
över det stora motståndet R (eventuellt även en självinduktion
L) och äga således i allmänhet spänningen noll mot jorden.
Partiklarna gå då fram genom cylindrarna med den konstanta
hastighet, som de erhållit i urladdningsrummet. Men när en
gnista slår över vid F,1 vandra spänningsvågor längs trådarna
al9 a2 . . . till cylindrarna; längderna av trådarna (och
cylindrarna) äro så avpassade, att de partiklar, som vid vågens
ankomst till cylindern 1 befinna sig i denna, just få tid att hinna
in i cylindern 2, innan spänningsvågen når denna o. s. v.
Det ovanför accelerationsröret uppritade diagrammet, som
schematiskt anger cylindrarnas spänning V gent emot jorden
såsom funktioner av tiden, klargör närmare förloppet: Vid
tiden t± har den första cylinderns fulla spänning just uppnåtts;
de partiklar, som strax före spänningens stigande inträngt i
cylindern, äro antydda genom punkter. Avståndet från den
vänstra cylinderänden till den närmaste punkten betecknar den
väg, som partiklarna hunnit tillryggalägga under den tid r,
som åtgår för utbildandet av fulla cylinderspänningen. —
Vågfronten är nämligen icke alldeles tvärbrant utan något lutande;
enligt försök över vandringsvågor är r av storleksordningen
10 —9 sekunder. — Vid den senare tidpunkten t2 har cylindern
2 just fått sin fulla spänning; de partiklar, som vid tiden t1
voro omslutna av cylindern 1, befinna sig nu inuti n:r 2 i de
genom punkter antydda lägena o. s. v. Vid varje
urladdningsslag i gniststräckan F underkastas en svärm partiklar
dessa successiva accelerationer.
En mekanisk analogi till förloppet har man, om det
problemet föreligger att tilldela en kula stor horisontell hastighet
genom att låta den falla utefter lutande plan och därvid
fallhöjden H av praktiska skäl är begränsad. Problemet kan lösas
på det i fig. 21 angivna sättet:
1 E är en elektricitetskälla, Rl och R2 stora motstånd, C en kapacitet.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
