Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - No. 13. 20. mai 1924 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Biy.
Ek’ — Ei -j- Im • z
Vi sætter derfor:
V r EK
zLk — C } m C
2,
_vi EjEK = mEjEK
si \ C-B C-em +ei
F ’ E’K
Ek = ~c
P
.j = —E?coss
F ’ Ek
Ek = ~c
n I Zl
c = i h—
Zb
dD E{ Ek -it a,\
p‘ = W~ m -cir ’*m {a ~ e)
£ -E,- i f., j *„ :£)
og finder:
fit Tg.
D= — [Bk’ cos (a’ — 6’) —Ei cos a]
&
C = i
zb
D—m Ei - Im cos y>
Ek=Ei(1 + -j + 1„p/+ (’ +*’)]
OA = Ei , OB = Ek’ , AB =lm • B
Iå = — [Ei-\-Im • z,„)
zb
I dette diagram er
Her indfører vi nu forkortningsmæssig:
ELEKTROTEKNISK TlDSSKRlET 1924, No. 13
Vinkelen mellem Ek og E,- betegnes med 6r, og
argumentet for den sammensatte impedans z betegnes
med a .
Herav findes saa ved indsætning i det ovenfor
staaende utlryk for Ek’-
Vi anvender nu præcis samme fremgangsmaate
som tidligere for at bestemme motorens dreiemoment;
og kan da skrive den fundne ligning paa følgende form;
og herav findes saa motorens synkroniserende kraft
C er da her en komplex størrelse som i talværdi
vanligvis er litt større end i. Sættes =oo faaes
C=i og vi har for os det i forrige avsnit behand
lede tilfælde hvor motoren var alene paa linjen. Vi
vil nu utnytte den fundne ligning paa følgende maate:
Ligningen viser at motoren opfører sig som om den
var knyttet til et uendelig sterkt net hvis spænding
er:
I denne formel betegner B talværdien av den
sammensatte impedans, og C betegner likeledes tal
værdien av den komplexe konstant:
Paa nøiagtig samme maate som tidligere finder vi
den synkroniserende kraft ved tomgang hk;
gjennem en ledning med impedans lik — ; forøvrig
er der ingen belastning paa ledningen. Opfattet paa
denne maate har vi ført problemet fuldstændig tilbake
til det i forrige avsnit behandlede, i formel henseende.
Istedetfor den stillestaaende referencevektor Eg, trær
nu som saadan:
Har ledningen overveiende induktiv impedans blir
, ’rt
a co— og vi kan sætte:
Herav fremgaar at i de fleste tilfælder vil en
parallelkoblet belastning medføre en reduktion av den
synkroniserende kraft. Det er nu vor opgave at under
søke hvordan denne reduktion avhænger av belast
ningens størrelse og faseforskyvning o; av størrelse og
Det tidligere spændingsdiagram (fig. 10) gaar der
for over i det enklere vist i fig n.
og har da
for den belastning som svarer til vinkelen 9’
102
\
v r
\ / I
, JS ___
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
