Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - No. 13. 5. mai 1927 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
x -{- J X
, . ___ , 0,4 ni 0,2 i Jx
Feltet i CGS\ Jw = — Jx—
2nx x
2 • 10~9 Jx
Induc. voltsek. — edf. d(Jip’) 10“8 = .di — d(Jf)
L i
tyly =jd<\ilyp=2 -10~4ifn
r
voltsek. pr. km.
dx
d^xy — f.i0 • ds = 2 • lO-4 /^
Tn + Ti« rundt
1,805 0,45
4,865 0,275
2,899 0,355
2,870 0,41 0,932
Tabel I.
Virke-
pr. km. j Reducert diam.
Aluminium i cm.
Ohm pr,
Traade
i kabel Kobber
0,737
0,844 j 0,75 • 0,932
0,525
0,586 0,9 • 0,932
0,364
0,598 0,9 • 0,973
0,372
0,435 1,05 -0,973
0,270
0,1919
0,1525
0,1214
0,0980
0,0783
0,0734
0,0597
0,2987 1,25-0,973
0,2453 1,4 -0,973
0,1953 1,58 • 0,986
0,1577 1,75-0,986
0,1259 1,96 -0,986
0,1181 2,03 0,992
0,0960 2,25 0,992
parallele ledercs magnetfelt.
Beregning
n’ • _ ,4 . dtyu \
= 3 u^- sm v2~.. + 7t sm’p,.-r ..j ... (2
Paaly
dende
mm2.
For beregning
ledernes
3,023
1,784
1,122
» I 0,51 • 0,932
1,186 0,63 0,932
parallele ledere
lederen som
lederne er i
hver av lede
ELEKTROTEKNISK TIDSSKRIFT 1927, No. 18
Feltet frembragt av leder 1 seiv er
hvor er feltet utenfor lederen, altsaa fra avstan
den r fra lederens center til en stor vilkaarlig avstand l
hvor styrken av feltet nærmer sig nul. skyldes
feltet inde i lederen.
ohm ved 50 perioder. Andet ledd er i fase med
strømmen z\ altsaa i fase med spændingen paa en
ohmsk motstand, og indeholder derfor en tilsynelatende
ohmsk motstand
ohm ved 50 perioder. Da den tilsynelatende ohmske
motstand skyldes magnetfeltet mellem lederne, frem
bringer den intet effekttap i kraftledningen men bare
effektoverføring mellem de enkelte ledere indbyrdes.
Den virkelige ohmske motstand er som bekjendt lik
materialets specifike motstand gange lederens længde
dividert med tversnittet. Den er utregnet i tabel I
under forutsætning av en specifik motstand for kobber
paa 17,84 og for aluminium paa 28,7 ohm pr. km. og
mm. 2 ved 20° C. Den frembringer foruten spændings
tap ogsaa opvarmning og dermed energitap i kraft
ledningen.
Leder 1 har ampérvindinger som frembringer
det omgivende lukkede magnetfelt. Magnetfeltets kraft
linjer danner av symmetrigrunde koncentriske cirkler
som i avstand x cm. fra lederens center har længden
2rtx cm. Langs denne cirkel blir feltstyrken H kon
stant, og uttrykkes feltstyrken i amp. pr. cm. faaes
dx —H • =i\ , altsaa H — amp. pr.
cm. Naar magnetfeltet tyxy .forandres d\>\y i tiden dt
d’b\v
induceres i lederen en spænding e — volt,
dt
altsaa blir d^\y ——e • dt voltsek. Magnetfeltet
=5 • ds over flaten cm. 2 kan derfor uttrykkes i
voltsek., og feltet pr. cm.2 induktionen B uttrykkes i
voltsek. pr. cm. 2 Induktionen Bog den dermed like
rettede feltstyrke H har relationen B = • ju0 H,
hvor /i er permeabiliteten, altsaa her lik 1 da forutsat
umagnetisk material, mens 0 = 4rr-10“9 er en kon
stant som skyldes det valgte maalsystem.4) Magnet
feltet for 1 km. i avstand # til x -f- dx, altsaa paa
flaten ds —dx • 105 cm.2, blir derfor
ig av magnetfeltet betragtes de to
1 og n. Det resulterende magnetfelt
dt leder 1 er feltet paa den side av
vender fra den anden leder; mellem
nemlig feltet differencen eller summen av
ernes felter eftersom strømmene i lederne
„ , . , , 0 _ Jw 2-10-9 ?
.heltet i voltsek. pr. cm/: b = — =
Jx x
i
Da H= blir /u0=B: H — 4tj • 10~~9 voltsek. pr. amp.cm,
er ensrettet (fig. la) eller rnotsat rettet (fig. lb). Av
standen mellem lederne er an cm. og radien for leder 1
er r cm. (fig. 2).
4) Rundt 1 cm. av en leder med strøm i er i avstand x til
Fig. 2.
Fig. i a.
174
Lee
Pi ; /r ’ta
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
