Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - No. 18. 25. juni 1927 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
p p , C\L\ — v- s- de t0 samme kredser er av
v" £ ’ £ ’ ’ stemt til samme frekvens.
En diskussion av frekvensligningen 18 skal nu
og er den eneste størrelse som avhænger av rørkon- føres i korthet for at vise hvordan frekvensen avhæn
stanterne. Nu indregulerer røret seiv konstante ampli- ger av kondensatoren C2 . La os finde / for c= 1
tuder o : dæmpning lik nul, og vi vil nu gaa over til d. v. s. finde den frekvens som genereres naar primær
at undersøke betingelserne for at en av løsningerne 0g sekundærkreds er avstemt paa hinanden. Man sæt
for ligningerne (5) er en udæmpet svingning. Dette ter c= 1 i ligning 18 og finder rotterne;
gjør vi da paa vanlig maate ved at opstille den til
forordnede algebraiske ligning for systemet (5), og saa P1 ~ 1
undersøker vi betingelsen for at denne ligning (som i 2 — n + V(2 — n)2 — 4(1 — in)
dette tilfælde blir av 4de grad) faar en ren imaginær rot A-8 — 0 h ;;:~j •• • (19)
x ~J (0 C/ Rotterne er reelle og positive, eller konjugeret
Denne løsning tilsvarer som bekjendt fysikalsk at der imaginære. Vi vil se litt nærmere paa dette: betin
optrær en udæmpet svingning av konstant amplitude. geisen for at/a,3 er reelle (og da positive) er:
Skriver man den tilforordnede algebraiske ligning paa / \
formen : m>ni 1 ) (20)
ax4 -J- /Lt 3 -j- yx2 -f- dx -}- s—0. . . . (8) \ 4/
saa finder man let at koefficienterne i denne ligning Hvis koblingen er mindre end angit paa høire side
maa opfylde relationen: blir /a,a imaginære og vi faar bare én »fysikalsk« rot,
„,S2 _i_ c fn (, ,\ llvis den er større faaes 3 fysikalske røtter. (Dette er
P7 a T f( I 11 ] selvsagt ikke ensbetydende med at der genereres 3
forat den skal ha en rent imaginær dobbeltrot som frekvenser.) Por videre analyse av frekvensligningen
forlangt. Konstanterne a, 8• • • kan nu let uttrykkes t . „ , . . ,
, j . , , ’ f . t ... , , vil vi beregne –= -. Lignmgen 18 skriver vi da som
ved de opnndebge konstanter 1 utgangshgnmgerne (5), dc
hvorav fremgaar en relation mellem disse motsvarende d æ dcp
ligning n. en relall0n <P (A <0 = 0 og beregner saa og
Vi vil nu hovedsagelig undersøke hvordan den for at finde:
udæmpede svingnings frekvens co avhænger av sekun-
dærkredsens (bølgemaalerens) kondensator C2 . Vi ind- —-
fører da hensigtsmæssig følgende forkortelser: gp_ ° c
dc dcp
T
rm 2 —
p=co*L 1 C1 m = tp
1 \ . dp
T #2 f• • D7j Vi har nu særlig interesse av de punkter hvor ~— 0,
r _ 1 1 * dc
L: J , f dcp
sætter derfor —- = 0 og finder:
p angir da hvor stor den genererte frekvens er i for- 00
hold til den frekvens hvorpaa primærkredsen er av- 2
stemt, slik at p— 1 betyr at primærkredsens egen- p-—- — = — (22 a)
frekvens genereres. cer en størrelse som er direkte c iP -0
proportional med sekundæikredsens kapacitet C„, slik , . ... , r , , , .
F 1 . . i . , som sammen med utgangshgnlngen (18) for cp(p.c) eir:
at c= 1 angir at primær og sekundærkreds er av- 000 » r\r\ ; &
stemt til samme bølge (resonans) ni er ganske enkelt 1 F n
kvadratet av koblingsfaktoren for de to kredser, og n mp=-\- 1/ 2 [p — 1) (23)
er en konstant som væsentlig avhænger av sekundær- ’ *
kredsens dekrement, mogn er sraaa størrelser. For for den genererte maksimale, resp. minimale frekvens,
vor undersøkelse blir c den uavhængig variable, / den Indfører man her (i 23) de oprindelige konstanter
avhængig variable og mog n parametre i ligningen. finder man;
Efrer endel regning finder man for frekvenslig- a 2
ningen: + 4 = wl —
-A. 2 1 co C 1
[p j j Venstre side er her ved svak kobling av størrelses
ordenen R<z , røtterne ligger derfor i nærheten av
1 1
Vi gjentar her: p= 1 betyr co2 = - d. v. s. , den ene over, den anden under denne værdi.
11 y L y
primærkredsens egenfrekvens genereres, c— \ betyr (Dette for svak kobling.) Av ligningen (22 a) og (23)
ELEKTROTEKNISK TIDSSKRIFT 1927, No. 18
240
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
