Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - No. 1. 5. januar 1931 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
p = i,333 * J* p = 1 >33 3jz — 1 -
2OOOOO A
_ 7000O2 ]A26,64 •
—— 1/ Watt ved / 70000 Amp.
200000 f 70000
Ved konstant strømtetthet i 1, tilsvarer inte
gralet ISi* dy = \S dy = 1 tåpene 1,0 -J*R.
__ 1/ 70000
X= V cm.
y 26,64 • b
K 70000 , .
L = 0,418 cm.
26,64 • x 5 000
2nen tilnærmede beregning.
X
JttM
/^’<c > 3Wi
’I
bredden av det strømførende lag i ringen.
No. 1, 1931 ELEKTROTEKNISK TIDSSKRIFT
Settes derfor i ovenstående uttrykk J = 70000
Amp. effektiv, blir
Før vi går over til å beregne de hertil svarende
tap i ringen, vil vi undersøke hvilken innflytelse for
delingen av en bestemt strøm J har, over et gitt tverr
snitt med motstanden R.
Vi vil nu gå ut fra den i det föregående funne, til
det konstante felt svarende, lineære strømfordeling og
undersøke tilbakevirkningen av denne strømfordeling
på fordelingen av den magnetiske kraftlinjetetthet B
over tversnittet.
Det ytterste lag av tverrsnittet står som tidligere
nevnt under påvirkning av ampérevindingene AWi =
70000 og pr. cm. A Wcm = 70000 Y 2 /480
= 206. Laget 0 i dybden AT cm. står ikke under påvirk
ning av noen ampérevindinger, idet som tidliger nevnt
elektrodens ampérevindinger AW\ opheves av ampére
vindingene i ringen A JVn, og er størrelsene A fFj =A W\\.
For et lag (se fig. 5) som ligger x/n fra 0, mellem 0
og overflaten, er de motmagnetiserende ampérevindinger
AWm frembragt av strømmen mellem laget og over
flaten. De resulterende ampérevindinger blir derfor
AWi - A JV„, =A Wu -r AWm —AWr, altså frem
bragt av strømmen innenfor laget X/n.
Da forholdene mellem tåpene er uavhengig av
de absolutte verdier, er på figur 4 på en bredde
av x vist strømtettheten /= konstant (= 1), lineær
og kvadratisk stigende med bredden y. Da den
samlede strøm skal være den samme, må flateinnholdet
av kurvene være likt, altså her *dy—l. Da tåpene
på hvert sted er proporsjonalt strømtetthetens kvadrat
i 2, blir forholdet mellem tåpene lik forholdet mellem
os*2^-
Ved lineær stigende strømtetthet i 2y, idet
=x, blir \^i2dy = l^{2y)2dy = 4/3 altså tilsvarende
tåpene 1,333 Z2 *-#*
Vi tenker oss nuT delt i 10 lag. Ampérevindingene
pr. cm. for de enkelte lag blir da for lagene o —10:
Ved kvadratisk stigende strømtetthet i= c *_y2 fåes
av lscy2 dy =latc = 3, altså blir i = sy2 og l$i2 dy
—oS i2>y* Y lb’ 9/5 altså tilsvarende tåpene 1,8 X/2 R.
Med det forutsatte konstante felt fåes som tidligere
vist en lineær stigende spenning og dermed en lineær
stigende strømtetthet. Efter dette blir tåpene
Herav og med magnetiseringskarakteristikken for stål
gods er i fig. 6 optegnet B kurven for bredden X,
hvor målestokken er valgt slik at bredden er 10 cm.
Til denne B kurve, som således tilsvarer avmag
netiseringen fra den inntegnede rettlinjede strømkurve,
kan beregnes den induserte spenningsfordeling over
tverrsnittet og derav finnes en ny riktigere strømkurve
AJw.
Da det her kun dreier sig om forholdene mellem
strømkurvene, betraktes feltet på et tversnitt 1 cm.
langt og med den ovennenvnte bredde xo cm.
Av forut meddelte sees at ca. B— 15000 vil være
en passende verdi foreløbig å velge å regne med for
størrelsen av det antatte konstante förutsatte felt. Ved
denne induksjon og J 70000 amp. blir dybden av
feltet
Vi beregner feltet som lagene 1 —lO omslutter,
såvel med det tidligere forutsatte konstante felt B
15000, som med i? middel uttatt av B kurven.
0*206=0, 1/10*1/10-206 = 2,06, 2/10*2/10-206
= 8,24, 3/10 • 3/10 • 206 = 18,54 o. s. v. til 206*
„ 700002
og tåpene P io-3= 58,6 kW.
200000*0,418 cm.
Fig- 5-
Fig. 4.
3
É 3 T
ap
i
-At
i -to J
o Y
? * 7
O AWfi GVfn/’ *
*ins.^
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
