Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - 14. Kraftöverföringars elektriska egenskaper - E. Jordslutning - 2. Kapacitiv dissymmetriström - 3. Kompensering av den kapacitiva dissymmetriströmmen med reaktor
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
281
tre ledningar, matade från en och samma punkt. Man finner, att den
resulterande dissymmetriströmmen i matningsändan av en ledning med jordfel
blir lika med summan av de övriga ledningarnas kapacitiva
dissymmetri-strömmar. Matningsändan av en ledning utan jordfel passeras av
ifrågavarande lednings egen kapacitiva dissymmetriström. Jordfelsstället
slutligen passeras av hela systemets kapacitiva dissymmetriström
(laddningsström till jord), oberoende av felets läge.
3. Kompensering av den kapacitiva dissymmetriströmmen med reaktor.
I det föregående har visats, att den totala jordslutningsströmmen vid
jordfel på en fas i ett trefassystem sammansättes av två strömkomposanter,
varav den ena utgöres av hela systemets kapacitiva dissymmetriström och
den andra bestämmes av det sätt, varpå systemets nollpunkt är förbunden
med jord. Särskilt vid höga spänningar och långa ledningar blir
förstnämnda strömkomposant mycket stor. Den uppstående stora
jordslutningsströmmen brukar ge en kraftig ljusbåge, som gör, att jordfelet blir bestående.
Detta kan föranleda stora skador i jordfelsstället, stora
svagströmsstör-ningar och även livsfara. Om man å andra sidan får jordslutningen att
bli av övergående natur, kan driften upprätthållas, och ledningen tager ej
någon skada av felet.
Man har därför kommit på den tanken att begränsa
jordslutningsström-mens storlek och därmed ge utsikt till släckning av ljusbågen eller
åtminstone minska dess skadliga verkningar genom att kompensera den kapacitiva
dissymmetriströmmen i felstället med en lika stor induktiv ström. En
sådan kan alstras, genom att man i systemets nollpunkt inkopplar en
reaktor till jord, såsom fig. 14: 34 visar. Den kapacitiva dissymmetriströmmen Ij
är, såsom tidigare visats, 90° fasförskjuten före nollpunktens spänning till
jord E0.. Strömmen genom reaktorn Ii kan man få nära rent induktiv, dvs.
fasförskjuten nära 90° efter nollpunktsspänningen. Om reaktorn vidare
dimensionerats så, att strömmarna bli lika stora, är deras summa nära noll,
såsom visas av vektordiagrammet i fig. 14: 35.
De uppkommande strömmarnas väg i överföringssystemet för det tidigare
behandlade fallet med en öppen kraftledning, matad av en transformator,
visas av fig. 14: 34. Det ekvivalenta schemat är härvid angivet med
kapaciteten till jord, uppdelad på två kondensatorer, varav den ena svarar mot
ledningssträckan mellan transformatorn och felstället och den andra mot
den övriga delen av ledningen. Den kapacitiva jordslutningsströmmen Ij
utgör summan av de felfria fasernas laddningsströmmar till jord och sluter
sig över jordfelsstället och den felaktiga fasen över nollpunkten tillbaka till
respektive fasledningar. Den induktiva jordslutningsströmmen Ii genom
reaktorn sluter sig över jordfelsstället och den felaktiga fasen tillbaka över
nollpunkten till reaktorn.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
