Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Havets dynamik. Av byrådirektör J. W. Sandström
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
tionsacceleration blir anticyklonisk såsom pilarna i fig. 25
utvisa.
Är vattnet homogent, kommer denna anticykloniska
cirkulation till stånd och vattenrörelsen blir skruvformig, se fig.
10 och 12. Om däremot vattnet är stabilt lagrat, uppstår en
täthetsfördelniog, som motverkar cirkulationen och ingen
skruvrörelse förekommer, se fig. 9. I detta fall kan man sätta
dC
— z= 0 och även friktionens inflytande B = 0, därför att den
ett
slutna kurvan ligger vinkelrätt på havsströmmens
rörelseriktning. Ekv. 2) övergår då i
2 o) -7- = A
dt
varur enligt 8) och 9)
A
1 - 2 læ sm cp v J
Medelst denna formel kan man beräkna hastighetsfördelningen
inuti havsströmmen ur täthetsfördelningen och i det fall, då
vattnets hastighet i något djup är känd (t. ex. = 0 på stort
djup eller i havsströmmens undre begränsningsyta), även
vattnets verkliga hastighet i hela vertikalen. Då
hastighetsmätningar äro svåra, men täthetsmätningar lätta att utföra, är
denna formel 10) av stor betydelse.
Även beträffande friktionen kan 2) ge viktiga upplysningar
såsom framgår av följande exempel. En sluten kurva längs
Golfströmmen, sammansatt av en vertikal i tropikerna och en
i de arktiska trakterna samt isobarer i havsytan och i 600
meters djup, kan anses hava konstant cirkulation och alltså
d G
— = 0. Dess projektion på havsytan förblir oförändrad, var-
d S
för även 2 co -r = 0. Ur 2) erhålles alltså för denna slutna
kurva
B = A (11)
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
