Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Nyare undersökningar av bandspektra. Av doc. E. Hultheń
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
I.
För att emellertid kunna förstå dessa problem i deras fulla omfattning måste vi ännu en gång betrakta de av Deslandres uppställda lagarna gällande för ett bandsystem. Enligt dessa definieras en linje i systemet medelst tre parametrar m, n och p. Härvid angiver m linjens ordningsnummer i bandet, räknat från kanten, n bandets ställning i en serie av band och slutligen p denna series ställning bland andra liknande serier i systemet. Bättre än med ord åskådliggöras dessa förhållanden av den bild, som figur 3 i ovannämnda skrift giver över kanternas gruppering i cyanbanden. I ett mycket betydelsefullt arbete »Uber Atomschtvingungen und Molekylspektra» har Heurlinger givit den kvantumteoretiska tydningen av dessa parametrar. Den generella lösning han där gav problemen har sedermera av andra forskare ytterligare utformats. Vid behandlingen härav skola vi i det följande strängt ansluta oss till de synpunkter A. Kratzer på ett så förtjänstfullt sätt utvecklat ur Heurlingers mera formella ansatser. Vi påpeka ävenledes, att här uteslutande kommer i betraktande nollinjernas fördelning i ett bandsystem, medan den av molekylrotationen skapade bandstrukturen redan förut ingående skildrats. Vi utgå ifrån, att käre svängningarna äro av oharmonisk natur. Detta innebär, att den kraft, som binder atomkärnan till dess viloläge i molekylen, icke är direkt proportionell mot svängningselongationen utan måste uttryckas genom en serieutveckling härav. Beteckna vi kärnsvängningsfrekvensen för det erregade tillståndet och för mycket små svängningsamplituder v± och motsvarande storhet i sluttillståndet v2° samt antalet svängningskvanta n respektive p, få vi följande uttryck för energien i båda tillstånden
E1 = nhvi (1 - xYn + . . .) E2 = phv2 (1 - x2p + . . .)
Termerna xxn + . . . och x2p +•. . . angiva avvikelserna från det harmoniska tillståndet. Tillämpa vi nu dessa energi-
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
