Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Nordlyset og lyset fra fast kvelstoff. Av prof. L. Vegard
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
at elektronene føres bort fra sine normale baner. Dels kann
energien være oscillatorisk. Atomets energi kann derfor
skrives paa formen:
W = h (I + rm — sm2) = h T(m) (3)
Her er h. I elektron energien, h (rm — sm2) er den
oscillatoriske energi. Størrelsen s skulde ifølge kvantteorien for de
oscillatoriske bevegelser være positiv, saa energikvantene maa
avta med voksende m.
Benyttes Bohrs frekvenslov for et atomsprang der gir
anledning til straaling, faaes:
W — W )
y = ili^JLo = Tl K) - T0 (m0)( (4)
T (m) = I + rm — sm2 )
Setter vi i ligning (1) f.i = m0 — m, antar den formen:
v= Q’ - E’ m + Sm2 (5)
Sammenligner vi ligning (4) og (5) ser vi at (4)
fremkommer av (5) om vi lar Tx (mY) faa en fast verdi, mens T0 (m0)
blir løpeterm.
Seriene fremkommer altsaa ved at atomet gaar fra samme
utgångspunkt og ned til endenivaaer, der kun adskiller sig
fra hinannen med hensyn til antallet av oscillasjonskvanta
atomet er i besiddelse av efter elektronspranget. Som vi
senere skal se maa disse oscillasjonskvanta antas aa opstaa ved
språnget.
Det viser sig ogsaa at hele e-systemet opstaar ved
overgangen mellem kun to systemer av oscillatoriske nivaaer,
der begge maa ha den samme verdi for konstanten s. Eller
vi har:
v = T, («,,) - T0 (O (6)
hvor nu baade m1 og m0 kann variere som hele tall innen
visse grenser. Det er lett aa se at vi kann komme over til
ligningen for fi-systemet (2) ved aa sette:
m1 — m0 = n + n0
mi =Po - P
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
