Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Röntgenstrålarnas dispersion av docent A. Larsson
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Fig. 3.
heten ligger i uppmätandet av
vinkeln cp2~cfi. Metoden härför
åskådliggör es av fig. 3. Kristallen
uppmonterades i en vakuumspektrograf
av speciell typ, så att den var
vridbar omkring en axel O
sammanfallande med kantlinjen mellan de båda
i det föregående definierade
begränsningsytorna. En vridning av
kristallen kunde noggrant avläsas medelst
en cirkelskala. Anordningarna i
övrigt framgå av figuren. Kristallen
inställdes först i det läge, somangives av den heldragna linjen.
Från röntgenröret inföll då strålen A. Efter reflexion mot den
begränsningsyta hos kristallen, som var parallell med atomplanen,
passerade strålningen en spalt, varefter på den fotografiska plåten
erhölls en spektrallinje vid A’ av den karakteristiska strålning,
varmed bestämningen utfördes. Härefter vreds kristallen vinkeln fj till
det läge, som i figuren angives med streckade linjer. Den
reflekterade strålning, som nu passerade spalten och gav upphov till
spektrallinjen B’, hade nu utgått från den begränsningsyta, som
bildade vinkeln a med atomplanen. De i de båda fallen reflekterade
strålarna bilda med varandra vinkeln y. Denna vinkel bestämmes
genom uppmätning av spektrallinj ernås avstånd (= a) och
plåtens avstånd från spalten (= r). Om brytningen i de båda
begränsningsytorna hade varit densamma, skulle vinklarna och y ha
visat sig vara lika stora, vilket icke var fallet. Den sökta vinkeln
cpz — cpx är lika med fi— y.
Kristallmaterialet var kalkspat. Den häri ingående metallen
kalciums K-absorptionskant är belägen vid våglängden 3.0605
Å. E. Undersökningen har därför utförts i det våglängdsområde,
som omsluter denna våglängd. Huvudresultaten äro sammanförda
i tabell 1.
En mera överskådlig bild av dispersionsförloppet erhålles av
fig. 4. Här har ^j$i utritats som funktion av våglängden. De små
cirklarna representera experimentellt bestämda värden, och den
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
