Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Högspänningsmetoder för atomsprängning av docent G. Ising
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
i mellanrummet. Om tiden för ionens gång längs
halvcirkeln a b är lika med en halvperiod av
växelspänningen, har det elektriska fältet under tiden växlat
riktning och ionen får en andra acceleration, denna gång mot B,
i vars inre den följer en ny, något större halvcirkel o. s. v.
Partikeln kommer att beskriva en spiral och erhåller för varje
gång, den passerar elektrodernas mellanrum, ett nytt tillskott
till sin energi.
Metodens möjlighet beror därpå, att tiden (T) för
beskrivandet av en halvcirkel är oberoende av dennas radie (R),
förutsatt att magnetfältets styrka (H) är konstant.
Man har nämligen, om v betecknar hastigheten inuti en elektrod,
c ljushastigheten och e partikelns laddning i e.m.e.
mv2 TT
-R=HeV’
varav las v =–och
m
^ ti R_Tim
v He ’
som är oberoende av R och v. Den behövliga växelfrekvensen
svarar mot våglängden
l = c - 2T = -TT - .
He
För protoner fås enligt denna formel en våglängd (k!) i meter
1.96 • 105
i!
H
vid H — 104 gauss är exempelvis V = 19.6 m.
Vidare fås, om ionens hastighet uttryckes i genomlöpt spänning F,
RH
vilken formel för protoner och en i kilovolt (V) angiven spänning ger
RH = 4570 Vr cm • gauss.
Om t. ex. H = 14,000, R = 11.5, blir V == 1,240 kilovolt.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
