Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Molekylstrålar av dr. R. Schurmann
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Va c> V3 cj V* c °- s- v- Detta skulle man kunna, undvika genom inbyggandet av mellankugghjul i rotationssystemet. Trots dessa
ölägenheter ger metoden en tillfredsställande överensstämmelse mellan teori och experiment. Fig. 6 återger resultatet av en försöks-serie, i vilken 5 hastighetsgrupper om vardera 50 m/sek. blevo utbländade. Rektanglarnas innehåll angiver, intensiteterna för de olika intervallerna. Till dessa hänför sig ordinatskalan. De hela linjerna beteckna de uppmätta värdena, de streckade de beräknade. På abscissan äro hastigheterna angivna.
Samtidigt med Lammert har Eldridge i Amerika använt en intressant kugghjulsanordning för hastighetsmätningar. Han använder icke bildspalten Sb (fig. 5) och utblandar alltså icke ett parallellt med rotationsaxeln gående strålknippe. Fastmer verkar det första kugghjulet som bildspalt. Detta har till följd att icke bara parallellt med rotationsaxeln löpande molekyler utan även sneda sådana genomgå kugghjulssystemet. För att strålknippet skall kunna ha denna kägelform, måste naturligtvis mellankugghjulens slitsar vara bredare än ändkugghjulens (fig. 7). På kondensationsplattan visar sig så det totala hastighetsspektrum på samma tid (fig. 8).
Fig. 7. Eldkidges kugghjulsapparat.
Fig. 6. Lammerts resultat. Strålintensiteten J som funktion av molekylhastigheten v i m/sek.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
