Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Glödelektrisk emission från med främmande substanser beklädda metallytor av dr. G. Siljeholm
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
av emissionen från den del av trådytan, som är täckt av torium, och från den återstående volframytan. Så är dock endast fallet, om ena hälften av trådytan är helt toriumbetäckt och den andra hälften ren. I vanliga fall äro emellertid toriumatomerna fördelade över hela trådytan och de komma då genom den förändring av det yttre frigöringsarbetet, som de åstadkomma i sin närhet, att mera kritiskt inverka på emissionen. Så snart ett så stort antal toriumatomer befinna sig på trådytan, att deras elektriska verkningssfärer börja kunna beröra varandra, bör emissionen snabbt tillväxa. Sedan hela trådytan slutligen elektriskt står under toriumatomernas inflytande, vilket givetvis inträffar innan densamma erhållit maximal toriumbeläggning, inverka de nytillkomna atomerna i avtagande grad höjande på emissionen.
Elektronströmmens iQ beroende av den toriummängd 0, som finnes jämnt fördelad över trådytan, framgår enligt Langmuir av följande ekvation
Ig iH = kxd + k2.........(1)
(k1 och k2 konstanter).
För ren volfram (0 = 0) erhålles alltså
k2 = lgiw {iw = emissionsström från volfram)
och för fullständigt toriumtäckt trådyta (0 = 1).
ki = lgiTh — lgiw ........(2)
(iTh — emissionsström från fullständigt toriumtäckt trådyta);
följaktligen erhålles:
g = k H — l9 iw ^ ... (3)
Om vi i Richardsons ekvation antaga, att integrationskonstanten för en toriumtäckt trådyta Aft = Au*e~0 (jfr ERM avsnitt 8) är en lineär funktion av frigöringsarbetet vilket
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
