Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Spektroskopiska studier över tvåatomiga molekylers absorption av fil. lic. Birger Grundström
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
mens dissociationsgräns sammanfaller med den ll:e
rotationsnivån i C-termen. Härigenom få vi förklaringen till det skarpa
avbrottet i emission vid J = 11. En strålningslös övergång från
C-termen till D-termen kan endast ske under bibekållande av
impulsmomentet (A J = 0).
För J<11, d. v. s. under
D-termens dissociationsgräns,
äro såväl C- som
D-termen uppbyggd av diskreta,
kvantlade energinivåer,
vilket medför, att
sannolikheten för att det i D-termen
skall finnas en nivå med
samma energi för samma
J-värde som någon av de 11
första rotationsnivåerna i
C-termen blir mycket liten.
Så snart D-termens
dissociationsgräns överskridits
(J < 11) får denna term
kontinuerlig energifördelning,
varför strålningslös övergång
från C till D (predissociation)
äger rum. Figur 16 ger även
en god, i varje fall
kvalitativt fullt tillfredsställande
tolkning av den varierande
bredden hos de linjer, som
framträda i absorption över nämnda avbrottsställe.
Vågfunktionerna i C- ock D-termerna (ej utritade i figuren) överlagra
varandra mer och mer, då vi gå från / = 0 till J = 15.
Följaktligen måste övergångssannolikheten vara störst vid Joo 15,
vilket medför, att vi här få den kortaste livslängden ock den
största oskärpan i energinivån. Detta förkållande återspeglar
sig mycket vackert i spektrum (se figur 14), i det linjerna
12(14) ock P(16) uppvisa den största linjebredden. Om vi nu
Fig. 16.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
