Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Det nya jätteteleskopet. Av docent Yngve Öhman
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
En punktformig ljuskälla kan tydligen giva en någorlunda
jämn yta endast för små speglar där ^ överallt är nära lika med 1.
T
För större speglar är det därför nödvändigt att giva
volframtråden en annan form. En cirkulär trådslinga av samma diameter
som spegeln och på ett avstånd från denna lika med radien har
visat sig giva en i det närmaste jämntjock film. Betrakta vi en
godtycklig punkt P på den plana glasytan på ett avstånd a från
den gemensamma axeln till spegeln och den cirkulära
trådslingan, finna vi lätt följande uttryck för skiktets tjocklek:
......... (3)
0
I denna formel är g trådslingans avstånd från spegeln, M den
totala aluminiummängd som emitterats och r avståndet från P
till ett bågelement dep av den cirkulära träden. Dennas radie
är tagen som avståndsenhet.
r kan emellertid lätt uttryckas som funktion av cp. Man
finner:
r = yl + a2 + q2 — 2a cos 99 ...... .’(4)
Därmed kan integralen i ekvationen (3) även beräknas för olika
värden på q och a. För g = 1, d. v. s. för en tråd på ett avstånd
från spegeln som är lika med trådslingans radie antager
integralen följande värden för olika a (Tabell I)1:
Tabell I.
2/r C*
27T
a
J r3
a
Cdcp Jr*
0.00 ....
0
.... 2.22
0.90 ....
0
.... 2.22
0.25 ....
.... 2.24
1.00 ....
.... 2.11
0.50.....
.... 2.29
1.50 ....
.... 1.38
0.75.....
.... 2.28
2.00 ....
. . . . 0.74
0.80.....
.... 2.27
3.00 ....
.... 0.24
1 Enl. J. Steong op cit.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
