Kosmos / Band 15. 1937 / 35 Table of Contents / Innehåll | << Previous | Next >>
	Project Runeberg | Catalog | Recent Changes | Donate | Comments? |

Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Ultraakustik. Av fil. mag. F. Pihlstrand

<< prev. page << föreg. sida <<     >> nästa sida >> next page >>

Below is the raw OCR text from the above scanned image. Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan. Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!

This page has been proofread at least once. (diff) (history)
Denna sida har korrekturlästs minst en gång. (skillnad) (historik)

Genom uppmätning av linjernas avstånd och apparatkonstanter
i övrigt kan således våglängden och därmed ljudhastigheten
bestämmas. Emellertid måste man betänka, att i frekvensområdet
upp till 10⁷ Hz våglängden i vätskor och följaktligen
gitterkonstanten blir större än 0.1 mm. Härigenom bliva
avböjningsvinklarna mycket små och metoden är, åtminstone i denna
form, i noggrannhet icke överlägsen interferometermetoden.

Fig. 9. Böjningsbild av en ultravåg i en vätska (enl. Bär).

Vid ljusets avböjning genom en ultravåg
förtjäna några punkter särskilt att
framhållas. Dels är gitterkonstanten lika med
hela ljudvåglängden både för en stående
och en fortskridande våg, dels uppträda de
högre böjningsordningarna ofta med större
intensiteter än som är fallet vid avböjning
från ett vanligt optiskt gitter, dels varierar
intensitetsfördelningen mellan de olika
ordningarna på ett till synes invecklat sätt
med ljusets våglängd och infallsvinkel
samt ultravågens intensitet.

Eull förståelse av dessa intressanta
böjningsfenomen är av största betydelse för ultraakustiken. En
sträng matematisk behandling stöter emellertid på avsevärda
svårigheter. I varje fall bör vid en första approximation
fördelningen av täthet och brytningsindex (μ). längs en i
x-riktningen fortskridande (eller stående) plan ljudvåg vid en viss
tidpunkt kunna antagas sinusformad med en period av hela
ljud våglängden, således

μ(x) = μ0 + Δμ · sin	2πx
	———
	λ </table>där μ0 är det ostörda brytningsindex, Δμ amplituden av variationerna och λ ultravåglängden. Förhållandena kompliceras genom den Dopplereffekt, som ljuset undergår vid avböjningen från ultravågen. Härigenom blir detta delvis inkohärent. En elementär överläggning ger vid handen, att det avböjda ljuset bör ha frekvensen ν ± ν0 V sinφ — ν</table> << prev. page << föreg. sida <<     >> nästa sida >> next page >> Project Runeberg, Sun Dec 10 13:19:43 2023 (aronsson) (diff) (history) (download) << Previous Next >> https://runeberg.org/kosmos/1937/0035.html