Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Ultraakustik. Av fil. mag. F. Pihlstrand
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
stående kommer då att vara modulerat med dubbla
ljudfrekvensen. Jämförda med Kerrceilen visa dylika
ultraljudstroboskop en starkare ljusintensitet särskilt vid mycket höga
frekvenser, då förlusterna i Kerrceilen äro stora.
Fig. 23 visar ett foto upptaget enligt Hiedemanns och
medarbetares metod av eri fortskridande våg, som i 45° vinkel
infaller mot en reflekterande vägg. Som belysningen här är
kontinuerlig, ser man ingenting av den fortskridande vågen. De
med väggen parallella strimlorna härröra från den s. k.
kombinationsvågen, som uppkommer genom superposition av den
infallande och den reflekterade vågen. Fig. 24 visar samma
företeelse upptagen i ljus från ett ultraljudstroboskop. Som
ljuskälla har använts 0:te ordningen av en stående våg i xylol.
Kombinationsvågen är upplöst, och vi kunna i stället iakttaga
den infallande och den reflekterade vågen.
MOLEKYLÄR DISPERSION OCH ABSORPTION I GASER.
För ljudets fortplantningshastighet i gaser gäller som bekant
under förutsättning av adiabatiska tillståndsändringar det av
ljudfrekvensen oberoende uttrycket
’y* = 1 = V
q * Pad q’ Pis
där y = GpjGv är förhållandet mellan de sp. värmena, @ad och
fiis den adiabatiska resp. isoterma kompressibiliteten och q
medeltätheten. För ideala gaser reducerar sig detta enligt Laplace
till
o
där p är medeltrycket. Någon påvisbar avvikelse från dessa
klassiska formler kan man vänta, sig endast om ljudvåglängden
blir av samma storhetsordning som gasmolekylernas fria
våglängd (~ 10— 5 cm), vilket emellertid inträffar först vid hittills
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
