Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Ultraakustik. Av fil. mag. F. Pihlstrand
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Tabell I. Beräknade och uppmätta ljudabsorptionskoefficienter
i olika gaser.
Gas
Förf.
Frekvens
«/N2 • 1013
1
cm—i sek2
kHz
observerad
klassiskt beräknad
Luft ....
Neklepajev
136-140
5.6—7.6
2.75
T» ....
Pielemeyer
1,158-1,408
3.4—3.8
2.75
» ....
Grossmann
178
5.2
2.75
02 . . . . .
Pielemeyer
655-1,219
5.5—3.8
3.55
co2.....
Grossmann
64
555
3.20
».....
99
1,010 •
3.20
s.....
>
178
480
3.20
j> .....
Abello
612
93
3.20
Ar......
2>
612
~0
4.0
dena enligt Kneser, vars tankegång är följande. Vi måste
erinra oss, att den Laplaceska formeln V2 = ~—— är härledd under
Q’
förutsättning, att gasen vid de adiabatiska tillståndsändringarna
ständigt genomlöper reversibla jämviktstillstånd. Vid snabba
ändringar kan det emellertid inträffa, att motsvarande termiska
jämvikt ej hinner inställa sig. Så är fallet vid fleratomiga gaser.
Gasens medeltemperatur antages så vald, att molekylernas
translations- och rotationsenergi i full utsträckning bidraga till det
sp. värmet vid konstant volym (med 5/2 R för alla linjära
molekyler) men att däremot endast ett visst antal av molekylerna
äro bärare av ett svängningskvantum. Vi tänka oss, att ett
element av gasen hastigt och adiabatiskt komprimeras vid tiden
t09 varigenom totalenergin får ett visst tillskott.
Translations-och rotationsenergin inställer sig momentant i ett nytt
jämviktsläge, svängningsenergin däremot relativt långsamt,
såsom grafiskt är framställt i fig. 25. Man inser lätt, att vid
tillräckligt snabba tillståndsändringar svängningsandelen av det
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
