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H NATURE DE [/ÉLECTR1CITÉ.
En retranchant de la somme des deux premiéres ex-
pressions la somme des deux derniéres, on obtient pour
Taction dans ce cas-ci, 1’expression — ~-
Ainsi, les corps se repoussent mutuellement en pro-
portion du produit des deux déficits et en raison inverse
des carrés des distances.
Supposons en dernier lieu que A est électropositif et
B électronégatif; soit en outre b l’excés de A et b, le dé-
ficit de B. Les quatre cas donneront:
o (g+ft)(a — bt)
* ’ * ’ 9
90 _ , «(«—M .
- ■ ■ ■ ■ i~ )
oo _ _ + .
On obtiendra de lä, par le méme procédé qu’aupara-
vant, comme expression de 1’attraction entre les deux
corps:
L’attraction suit donc ici la loi connue.
Supposons maintenant qu’un corps A, avec excés
d’éther, agisse sur un autre corps, B, originairement
å 1’état normal et bon condueteur de l’éther. A possédant
un excédant d éther, la répulsion sur chaque molécnle
d’éther de B sera plus forte sur le cöté en face de A que
sur tous les autres. Le résultat en devra nécessairement
étre que 1’éther se rassemblera sur le cöté de B dont la
face n’est pas tournée vers A, et qu’il se présentera de
la sorte un déficit sur le cöté faisant face ä A.
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