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Seconde partie.
Dans la premiére partie de oe travail, nous avons es-
sayé de montrer que les phénoménes tant électrostati-
ques qn électrodynamiques penvent étre expliqués å 1’aide
de 1’éther de lumiére. La méme base de demonstration
va nous servir å expliquer quelques-unes des autres pro-
priétés principales du courant galvanique.
4. Les phénoménes d’induction galvanique. Une mo-
lécule m se trouve au repos, si elle est également re-
poussée de tous les cötés par l ether qui 1’entoure. Sup-
posons maintenant que, par une cause quelconque, 1’éther
a été comprimé en un point a dans le voisinage dem’, la
répulsion exercée de ce cöté-lä sur m’ sera nécessaire-
ment plus grande que des autres. Par suite, la molécule
m’ ne pouvant maintenir intact son état d equilibre, de-
vra chercher ä s’éloigner du point a. 11 en sera de méme
de toutes les molécules qui se trouvent dans la sphére
d’action de Telher comprimé. La conséquence en-sera
que 1’éther devra se raréfier dans le voisinage de a. La
masse d ether qui se trouve å une plus grande distance
de a, et dont par suite la densité n’a pas subi de modi-
fication sensible, cherche maintenant å ramener vers ce
point 1’éther qui se trouve dans le voisinage de a. Dés
que la rarélaction autour de a est parvenue ä une certaine
limite, les molécules entrent pour cette raison dans un
nouvel état d équilibre, qu5elles conservent aussi long-
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