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■’»MM".)
NATURE DE L/ÉLECTIUCITÉ.
sa grandeur par la formule (16), cherche’ ä conduire une
molécule d’éther au repos dans une direction opposée ä
celle du courant méme. Figurons-nous maintenant que le
courant parcoure un liquide électrolyte constituant une
alliance chimique de deux éléments p et q, et que, sui-
vant 1’idée ordinaire admise par Berzélius et d’autres
chimistes, p soit électropositif et q électronégatif, c’est-ä-
dire, suivant notre maniére de voir, que p présente
un excés et q un déficit d’éther. Il résulte de ce qui
précéde, que la molécule p est conduite par le courant
vers le pöle positif avec une force plus grande que la mo-
lécule q. Comme cet acte s’opére dans toutes les parties
du liquide, cette derniére molécule devra méme, en vertu
du principe d’ARcniMÉDE, chercher ä parvenir au pöle
négatif. Si maintenant la force avec laquelle les molécules
cherchent a se mouvoir de la sorte dans une direction
opposée est plus grande que 1’affinité chimique des mo-
lécules entre elles, il en résultera une décomposition et
1 on aura en excés les molécules p au pöle positif et les
molécules q au pöle négatif.
Nous émettions, dans la premiére partie de ce travail,
1 opinion que les particules matérielles d’un liquide peu-
vent étre entrainées mécaniquement par le courant dans
la direction de ce dernier, et que l’on peut voir dans ce
fait la cause principale des phénoménes étudiés par
Wjedemann. Mais il faut aussi avoir égard k la force de
courant exprimée par la formule (10), force en vertu de
laquelle le courant tend ä conduire des molécules d’éther
au repos dans un sens opposé au sien propre. Si main-
tenant ces molécules d’éther sont intimement unies ä des
particules matérielles, ces derniéres devront étre entrai-
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