Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - N:o 5. Toukokuu — Maj - O. G.: Radion teoriaa - LågförluUkonstruktion eller långt driven återkoppling
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
N:o 5
RADIO
72
siis aivan yleisesti on voimassa sääntö:
e = Z • N • (o sin a.
Kohdassa A—B ei siis leikata voimaviivoja.
Induktio on silloin O. Jokaliikkeellä tulee Wk
aina suuremmaksi, kunnes mutkan
o = - = 90 (sin a = 1
jälkeen on saavuttanut korkeimman arvonsa <».
(Wk = co • sin a = cu).
Tällöin tulee siis aikaosasen dt aikana leika-
tuksi. Jatkaessaan kierrostaan, kunnes on saa-
vuttu kohtaan
a = sr = iBo° (sin a = O)
saavuttaa Wk jälleenarvon O. Mutta nyt muut-
taa Wk suuntaansa; muutoin tapahtuu aivan
samoin kuin edelläkin. Se siis saavuttaa mak-
simiarvonsa laskeutuen siitä nollaan. Indusioi-
dun virran suunta on kuitenkin aivan päin-
vastainen. Kaikesta tästä käy ilmi, että suu-
rin hyödyllinen nopeus tai kulmanopeus on
m = 2 st v. Indusioidun EMV suurin arvo on siis
asennoissa a = 90° ja a = 270
0
, kaavan
E = N • Z ■ cu mukaan.
Joka asennossa taasen on yleisesti voimassa
kaava:
e = N • Z • co • sin a.
(Jatk.) O. G.
i Lågförlustkonstruktion eller c
< långt driven återkoppling. <
(Forts, från aprilnumret.)
111.
Analys.
Vi skola nu betrakta den matematiska sidan
av saken. Då det endast äro de allmänna prin-
ciperna, som äro av intresse, kunna vi utgå från
vilken krets som helst, som innehåller en av-
stämd gallerkrets och en återkopplingsspole
induktivt kopplad till gallerspolen. A figuren
ha vi gallerkretsen L—C och återkopplings-
spolen Lr Högspänningsbatteriet är märkt B,
vilket också kan innefatta en indikator (t.ex.
en telefon). Lär värdet av gallerspolens in-
duktans, Lt återkopplingsspolens, M den ömse-
sidiga induktansen mellan dessa båda spolar,
C kondensatorns kapacitet, r gallerkretsens
motstånd (koncentrerat i spolen) och ra anod-
kretsens motstånd. Strömmen i gallerkretsen
är i och den svängande delen av strömmen i
anodkretsen ix.
Ekvationssystemet, som angiver jämnvikt
hos de olika elektromotoriska krafterna, kom-
mer alltså att bliva:
(i) e=ri+ j<»Li+ .i + jcoMi.
—cg • // = r, \ + + jtuMi
i
eg = 7—= • 1
där e — den elektromotoriska kraften för-
orsakad av svängningarna,
eg = den varierande delen av gallrets
potential,
/i = rörets förstärkningsfaktor,
w = vinkelfrekvensen,
Av (i) sluta vi
(2) — = + jtuLiij —o2
MCeg
eller
(3) eg(—fi + c. 2MC) = (rx + jccLjJi!
Alltså
(4) e = (r+ jraL + ja.Ceg +
’ -u +
i to M. —- • eg
som ger
..„[ T i ftfi—tP2
M2 q
(5) e = iccC r + ]ojL + — ~-. -eg
w J J
]wC Clrj + °
eller
(6)
cA = L_
()
e „f T
i M»-«>2
M2
C"
joiC C(r, +]o>L1)
Kvantiteten inom parentesen [] kan betrak-
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
