Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Teknisk Tidskrift
skiktets tjocklek över plattan är beroende av det
Reynoldsska talet kan även den observerade
skillnaden i tryckfördelning hänföras till Reynoldsska
talets inverkan, oaktat modellen var försedd med
kanter. Det är här visserligen inte fråga om Rey-
noldsska talet för själva modellen utan för en annan
del av försöksanordningen. Exemplet visar dock, att
enbart förefintligheten av kanter på modellen icke är
en tillräcklig anledning för att helt bortse från det
Reynoldsska talets inflytande.
Friktionsförluster hos evolventkuggar.
Av överingenjör W. R. UGGLA.
Många författare hava ägnat studiet av
kuggfrik-tionen uppmärksamhet. Detta gäller också i särskild
grad evolventkuggar med raka kuggar. De
skruv-formade kuggarna däremot hava ej blivit mera
ingående behandlade, varför jag här vill försöka
utforma en användbar teori.
Jag vill dock först genomgå teorien för raka
kuggar. Dels för att sätta läsaren in i den allmänna
tankegången och dels därför, att den här givna
teorien beträffande härledningen skiljer sig från den
av andra författare brukliga. Jag undviker sålunda
de kinematiska begreppen momentanaxel och
momentana vinkelhastigheter.
Fig. 1 visar ett diagram av en kuggväxel med
medelpunkterna 01 och 02; ingreppssträckan K1Ki\
delningsradierna 01C = Rld och O, C = R2d\
grundcirklarnas radier 01 G1 och 0„ G2 resp. R10 och Ä20.
Vidare ingreppsvinkeln « och en godtycklig punkt
xv på ingreppssträckan vars
sammanbindningslinjer med 01 och 02 bilda vinklarna j»! och
Punkten x1 har nu en periferihastighet rel. O
nr1nl
= "Sir
och komposanten härav vinkelrätt mot
ingreppssträckan:
ti ri ni
V10= -gg - • sin (a — vi);
På samma sätt relativt O, och _L C G^:
ar2n
~3Ö
^20 =
sin (a-j- v2);
Ur trianglarna 01 Gx K1 och 0„ G„ K1 får man se-
dan:
= fi10 : eos (a — vi)’,
= Ä20: eos (a -j- v2);
som insatta i (1) och (2) ger:
v,n -
n R10
30
30
1 tg (a — Vi); (3)
n n20 n2
V20 = ön tg (a
Friktionskraftens
effekt är då:
fv,);(4)
alstrade
Kuggväxelns nyttiga effekt är emellertid
E
:Rldn1
P=Pn
n Ä10 wx
(6)
30 M 30
Alltså växelns procentuella effektförlust i punkten
(x±; vx\ v2)-
100 fi • [tg (a -)— V2) tg (a Vi)] ;
(8).
Av fig. 1 finner man vidare:
Xi = -Rio [tg a —tg (a — vt)\;
= R20 [— tg a -f- tg (a + v2)~\;
och efter insättning i ekv. (7):
Efr= 100.^^ (A + M.......
Betraktar man nu fig. 2 där de räta linjerna (8)
äro dragna, ser man, att första kuggingreppet
börjar i Kv då föregående kugg hunnit till x — t0—
Under vägen i1 + i.2 — i0 äro sålunda två kuggar i
ingrepp, och eftersom de ligga i ingrepp på ett
bälte tämligen lika långt från delningscirkeln
C, kan man antaga, att de överföra ungefär
lika stor kraft dvs. halva Pn vardera. Under
vägsträckan x = —(t0—i2) till x—-\-(t0—ij), dvs.
i fig. 2 är endast en kugg i in-
under mittpartiet
grepp.
Medelförlusten blir då:
t„ — i, t. - i»
(1)
(2)
J x dx Jx dx -}- *;jx dx -)- * J x
dx
E
fr med.
= c-
t c — I.
där
C = 100
\Äi« Ri
+ ff
och efter integrationens utförande
Efir med. — C
4 L
= 4ct0
7|
Efr =Pn-ju-
JTÄio«l
30
Kfr
Ingreppsbild
ingreppssträckan K\ K2.
[tg(« + v2)-tg(a—n)]; (5)
Pn — normalkraften i kugg-
P ,.••
ytan = — , dar
eos a
P = periferikraften.
Fig. 2. Friktionseffekten Ejr under ett ingrepp.
14
15 febr. 1936
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
