Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Mekanik
bestämts till 7,7 och ekv. får alltså
följande utseende:
1.00
(15)
vm a
= 7,7 ............
v0 x
Dock är att märka att denna ekv.
Oßo
X \/
endast gäller för större än 80.
-r^P-a vö
QBO
q<o
Geo
Med tillhjälp av diagrammen i fig.
2 och 3 kan hastigheten i varje
punkt framför
utströmningsöppning-en bestämmas. De bägge
diagrammen kunna även kombineras till det
i fig. 4 visade hastighetsdiagrammet,
som omedelbart återger ekv. (7) ocl:
som medgiver direkt avläsning av
hastigheten i en viss punkt. Dett’i
diagram ger den intressanta
upplysningen, att strålens
begränsnings-linje, dvs. den linje, för vilken
v — 0, är en rät linje, och att
stråikonens toppvinkel alltid iir konstant.
Vid beräkningen av de numeriska
värden, som ligga till grund för fig.
2, 3 och 4. ha möjligheter erhållits
att kontrollera de i det föregående
på teoretisk väg härledda
funktionesambanden. Dessa ha därvid visat
god överensstämmelse med
försöksresultaten. Även de ur Tollmiens
teori härledda formlerna ha, i den
mån de kunnat kontrolleras, visat god
överensstämmelse med verkligheten.
Vid beräkningar av det slag det här är fråga om,
har det ofta även sitt intresse att kunna bestämma
den i ett visst tvärsnitt av strålen pr tidsenhet i
x-riktningen framströmmande luftvolymen. För denna
volym M fås uttrycket
oi’re kurvan £0
mel/ers t a — zoo
nedre —— ZOOO
40
400
4000
eo
ËOO
eooo
Fig. 5. Hastigheten i luftstrålens mitt vid springformig utströmningsöppning (plan stråle).
M
K
= 8 Vm
(-vn W
v y
vmx
(17)
Den i denna ekv. ingående integralen kan beräknas
med tillhjälp av diagrammet i fig. 3. Man får
härvid
M — 2 n \v y dy = 2 n vm x*
v
.y-d(y]
X \x/
(16)
M
K
= 0,08— (—]
V. \a i
(18)
För den genom den cirkulära
mande luftvolymen M0 gäller
M„ = n v„ a2
öppningen utström-
Tillsammans med ekv. (15) ger denna ekv.
M
Ml
= 0,62 ’
(19)
X
l ett visst tvärsnitt av strålen gäller alltså för
förhållandet mellan den framströmmande luftmängden
och den ursprungligen utströmmade
Detta uttryck gäller dock endast för - > 80.
a
Alla i det föregående lämnade data hänföra sig till
utströmning genom en cirkulär öppning utan
kon-traktion. I många fall förekommer dock en
avsevärd sådan, dvs. strålens area är
omedelbart efter utströmningen mindre än
i själva mynningen. Om strålens minsta
diameter benämnes ak och motsvarande
hastighet vk fås
a"- v0 = ak2 vk
= fi a2,
däi u — kontraktionskoefficienten.
Härav fås
ak = a j/u ,
woo
Vn
(20)
Fig. 4. Hastighetsfördelningen vid rund stråle.
n
Om kontraktion förekommer har man
alltså att i de tidigare härledda ut-
19 sEpt. 1936
99
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
