Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - No. 34. 6. december 1918 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Saaledes er f. eks. for x — o
Grl— V = —
,r->oy 3 J jv->oy x-’ sin/,* J 3
= GrlcbtgfiX -) = o
J00 / .r->oy x J
og for x — i er
I I
09 = 1 — = 0,27 c; •
3 1D 752 3
7 1 >543 1
= 1 = 0,315
7„ D1752
i n ¥
I fig. 4 er — opført som en funktion av
3 Kro Jm
De ved maalinger fundne værdier stemmer nøiagtig
overens med denne beregnede kurve. (M. h. t. maa
lingerne henvises til Ann. d. Physik (4) 27, x (1908);
(4) 29, 301 (1909).
Disse reversible magnetiske processer, som her er
beskrevet, forekommer i stor utstrækning i telefonien.
b
Vi har her f. eks. følgende anordning (fig. 5): Mer en
mikrofon, som er koblet i serie med et batteri B og
primærviklingen paa en taletransformator med jern
kjerne J. Naar man taler imot mikrofonen, opstaar
der ved siden av den konstante strøm en række over
lagrede vekselstrømme med ganske smaa amplituder,
og hvis frekvenser svarer til frekvenserne av de lyd
bølger som træffer mikrofonen.
Disse saakaldte talestrømme vil i transformatoren
fremkalde tilsvarende variationer i den magnetiserende
kraft H, som atter vil bevirke analoge variationer av
magnetiseringsintensiteten J. De herved fremkaldte
forandringer i den magnetiske tilstand ligger i næsten
alle praktisk forekommende tilfælder inden saa snevre
grænser, at de maa betragtes som fuldkommen rever
sible. (Beviset for denne paastand er det lykkes mig
at føre, men da det hele er en noksaa omstændelig
utredning, maa den utstaa til senere.)
De paa grund av talestrømmene foraarsagede mag
netiske tilstandsforandringer foregaar altsaa hysteresefrit.
Man finder imidlertid i literaturen meget ofte an
ført, at der ved taletransformatorer ved siden av
hvirvelstrømtap ogsaa optrær hysteresetap og at disse
sidste skal ødelægge talens »renhet «. Dette er altsaa
sikkert ikke korrekt. Derimot vil hvirvelstrømtapene
bli ganske betragtelige og ødelægge taletransmissionen,
hvis ikke jernkjærnen er lamellert.
Ved beregning av selvinduktionskoefficienten med
hensyn paa talestrømmene kan man altsaa ikke ind
føre den ifra sterkstrømstekniken almindelig kjendte
permeabilitet, men derimot den reversible. Vi har
nemlig, at den i transformatorviklingen inducerte
4
e. m. k. er lik
hvor Nx er det antal vindinger, som omslynger in
duktionslinjetallet Ox og Sx er det effektive tversnit
av jernkjærnen. Sættes
o,47T iN
Jr.z =
/ (12)
hvor / = traadspolens længde og N dens vindingstal
saa findes
i — (,3)
/ dffjdt v6>
Var nu hele jernkjærnen jevnt magnetisert saa
, dBx
vilde — være en konstant og lot sig beregne ved
kjendskap til jernets mætningsgrad y-.
J 00
Selvinduktionskoefficienten med hensyn paa tale
strømme, kan altsaa da tilnærmelsesvis skrives
T 0,4 jt N2 • Ne«-
L = {ir - 10 8 Henry (14)
og da nu \xr er størst for —= o, saa ser man, at
J 00
L vil ha sit maksimum for jern, som paa forhaand
er umagnetisk, og for den jernsort, hvis initialpermea
bilitet er størst. Den konstante likestrøm, som ved
anordningen fig. 5 passerer viklingen vil altsaa altid
nedsætte værdien av L likegyldig hvilken jernsort,
som anvendes.
Før vi gaar over til teoriens anvendelse skal vi
først gjøre nogen betragtninger angaaende de perma
nente magneter.
Vi tænker os som vist i fig. 6 en næsten lukket
jernkjerne med en luftspalt 6. Jernkjernen er forsynt
med en magnetiseringsvikling med vindingstal Nr.
Magnetiserer man nu staalet først med en kraftig
strøm da gjælder ligningen
Hlj -j- B -b — \7i N’ -i (15)
Gjøres nu strømmen igjen lik o saa bestaar aaben
bart ligningen
H’lj + £’-0 = o (16)
1, <5 H’
eller - = = £ (>7)
M
J U 1—
FIG. S
F1G.G
No. 34, 1918 ELEKTROTEKNISK TIDSSKRIFT 299
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
