Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - No. 34. 6. december 1920 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Elektroteknisk Tidsskrift
* Elektroteknik og Maskinindustri *
Orgsnfox »Norsk Elektroteknisk Förening« ogfor »Norske Elektricitetsverkers Förening*
33. AARG.
34. KRISTIANIA 6. DECEMBER 1920.
Utkommer 3 gange maanedlig til en pris av kr. 9.00 halvaarlig, iberegnet postporto. Til utlandet under korsbaand kr. 11.00 halvaarlig.
Betalingen erlægges forskudsvis. — Annoncepris: Almindelig plads 15 øre pr. mm. Sidste side ®g annoncesider mot tekst 18 øre pr. mm.
Isle side 30 øre pr. mm. Reservert plads tillæg av 3 øre pr. mm. Utenlandske annoncer 3 øre mere pr. mm.
IndfiolcL :
Grafisk metode til bestemmelse av spændingsvariationen i vekselstrøm luftledninger. Av prof. Fr. Jacobsen. — Noiske Elektrici
tetsverkers Förening. Referat fra aarsmøtet. (Forts.) — Vore elektricitetsverkers tarifsystemer. — Benaudi-Telefonhører, system
Hausdorf. — Notiser.
Grafisk metode til bestemmelse av spændingsvariationen i vekselstrøm luftledninger.
Av professor Fr. Jacobsen Trondhjem.
Av de forskjellige metoder til bestemmelse av
spændingsvariationen i vekselstrømledninger med ohmsk
motstand og selvinduktion (luftledninger) er vistnok
den av ingeniør N. Forsblad angivne grafiske metode
(E. T. Z. 1911 s. 11B5) eh av de enkleste. og mest
benyttede.
Spændingsforskjellen mellem tomløp og fuld be
lastning ved ledningens sekundære ende er saaledes:
AE= Ex — £2 = OA — OB = BA’
Med tilstrækkelig nøiagtighet for de allerfleste
forekommende praktiske tilfælde kan vi sætte;
Jeg skal i det følgende angi en ny, helt grafisk
metode, som er basert paa samme forenklende forut
sætning som ingeniør Forsblads, men som er endnu
lettere og hurtigere at benytte, og som desuten har
den fordel, at den kan benyttes for ethvert i praksis
forekommende tilfælde uten anvendelse av nogen inter
polation.
AE — BB’ =BC cos (p 2 -}- CA sin <p 2
eller AE =J •A1 cos cp 2 J• A" sin cp2
AE betegner her spændingsændringen i en trefase-
ledning.
Sætter vi:
r — ledningens ohmske motstand i ohm pr. km.
x — ledningens induktive reaktans i ohm pr. km. og
A = overføringsavstand i km., saa faar vi:
AE =J’A (r • cos (f2 x • sin (pz).
Den resulterende spændingsforskjel mellem 2 faser
i trefasesystemet blir:
—V 3ÄE = \ 3(r• cos</ 2 —j— a-sin A
Betegner
Wg den overførte effekt i kW
*A* den sekundære trekantspænding (linjespæn-
ding) i kV, saa er
py
J~ ~r— „ og vi faar
. A r cos (f 2 -f- x sin fp 2
JE — - • — —
CQS (f1 2
Den primære stjernespænding E} er da gjengit
ved vektoren OA. Ved tomløp er dette (bortset fra
virkningen av ledningens kapacitet) ogsaa den sekun-
Benytter vi Forsblads uttryksmaate, kan vi kalde
r cos -f-.rsinm„ .
— = t,, ledningens » spændingsmot-
dære stjernespænding. COS ff 2
I fig. i angir OJ retningen av forbruksstrømmen J,
OB —E2 er den sekundære stjernespænding ved fuld
belastning, rp2 er faseforskyvningsvinkelen mellem E2
og /•
Fig. I.
I retning av strømmen har vi det ohmske spæn
dingsfald J R =BC og 90° faseforskjøvet mot J det
induktive spændingsfald JX—CA.
/ / < -’s\
iy/y/* c
// /i*
/y
—u
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
